実は、相互作用の発生割合は光子エネルギーだけで決まるわけではなく、物質の原子番号によっても変化します。同じ光子エネルギーでも、人体と鉛では主に起こる相互作用が異なることがあります。

今回は、光子エネルギーと原子番号の関係から、光電効果、コンプトン散乱、電子対生成のうち、どの相互作用が主になるのかを見ていきましょう。

相互作用の発生割合を決めるもの

光子が物質に入射すると、光電効果、コンプトン散乱、電子対生成などの相互作用が起こります。
ただし、これらが同じ割合で起こるわけではありません。

どの相互作用が主に起こるのかを考えるときは、「入射する光子のエネルギー」と「物質の原子番号」の2つに注目します。
上のグラフでは、横軸が入射光子エネルギー、縦軸が物質の原子番号を表しています。

光子エネルギーによる変化

まず、横軸の入射光子エネルギーに注目してみましょう。

光子エネルギーが低い領域では、光電効果が主に起こります。
そこから光子エネルギーが高くなると、コンプトン散乱が主に起こる領域へ移っていきます。
さらに高エネルギーになると、電子対生成が主に起こるようになります。

つまり、光子エネルギーだけに注目すると、

「光電効果 → コンプトン散乱 → 電子対生成」

という順番で、主になる相互作用が変化していきます。

ただし、「何keVからコンプトン散乱になる」と一つの値で決めることはできません。
その境界は、相互作用する物質によって変わるからです。

原子番号による変化

次に、縦軸の原子番号に注目してみましょう。

同じ光子エネルギーであっても、物質の原子番号が異なれば、主に起こる相互作用も変わります。
特に光電効果は原子番号の影響を強く受けるため、鉛のような原子番号の大きい物質では、人体や水よりも高い光子エネルギーまで光電効果が主になります。

一方、コンプトン散乱は光電効果ほど原子番号の影響を強く受けません。
そのため、人体や水のような原子番号の小さい物質では、診断領域の広い範囲でコンプトン散乱が主になります。

このグラフを見るときは、「光子エネルギーだけ」または「原子番号だけ」で判断するのではなく、横軸と縦軸の両方から位置を確認することがポイントです。

このジャンルはイケそうな気ィすんで！

油断しないでな。

3つの相互作用が主になる領域

光電効果、コンプトン散乱、電子対生成は、それぞれ主になりやすい領域が異なります。
ここでは、グラフを3つの領域に分けて見ていきましょう。

光電効果が主になる領域

光電効果は、光子エネルギーが低く、物質の原子番号が大きいほど起こりやすい相互作用です。

そのため、グラフでは左上の領域ほど光電効果が主になります。
鉛のように原子番号の大きい物質では、人体や水よりも高い光子エネルギーまで光電効果が主になります。

一方、人体や水のように原子番号の小さい物質では、光子エネルギーが少し高くなるだけでコンプトン散乱の割合が大きくなります。

コンプトン散乱が主になる領域

コンプトン散乱は、光電効果と電子対生成の間に広く分布しています。

特に人体や水のような原子番号の小さい物質では、診断領域のX線でコンプトン散乱が主になる範囲が広くなります。
胸部X線撮影などで人体にX線を照射したときも、主に起こる相互作用はコンプトン散乱です。

また、1 MeV程度の光子では、物質の原子番号による違いが小さく、多くの物質でコンプトン散乱が主になります。

電子対生成が主になる領域

電子対生成は、光子エネルギーが高く、物質の原子番号が大きいほど起こりやすくなります。

電子対生成が起こるためには、少なくとも1.022 MeVの光子エネルギーが必要です。
ただし、1.022 MeVを超えた直後から電子対生成が主になるわけではありません。

グラフを見ると、人体や水のような原子番号の小さい物質では、かなり高い光子エネルギーまでコンプトン散乱が主になります。
一方、鉛のような原子番号の大きい物質では、より低い光子エネルギーから電子対生成の割合が大きくなります。

グラフから発生割合を読み取ろう

ここからは、実際にグラフを使って、どの相互作用が主になるのかを読み取ってみましょう。

ポイントは、横軸の「入射光子エネルギー」と縦軸の「物質の原子番号」の交わる位置を見ることです。
境界線のどちら側にあるかによって、主に起こる相互作用を判断できます。

70 keVでは人体と鉛で主な相互作用が異なる

まず、入射光子エネルギーが70 keVの場合を考えてみましょう。

人体や水のように原子番号の小さい物質では、70 keVはコンプトン散乱が主になる領域に入ります。
そのため、人体に70 keV程度のX線が照射されると、主にコンプトン散乱が起こります。

胸部レントゲン写真を撮影するときも、人体ではコンプトン散乱が主に起こります。
診断領域のX線と人体という組み合わせでは、コンプトン散乱が重要な相互作用になることを押さえておきましょう。

一方、鉛では同じ70 keVでも光電効果が主になる領域に入ります。
そのため、70 keV程度のX線を鉛で遮蔽するときには、主に光電効果が起こります。

このように、同じ光子エネルギーであっても、物質の原子番号が違えば主に起こる相互作用も変化します。

1 MeV程度ではコンプトン散乱が主になる

グラフを見ると、1 MeV付近では原子番号の小さい物質から大きい物質まで、広い範囲がコンプトン散乱の領域に入っています。

そのため、1 MeV程度の光子では、物質の原子番号にかかわらずコンプトン散乱が主になることが多くなります。

コンプトン散乱は、低エネルギー側の光電効果と高エネルギー側の電子対生成の間に広く存在する相互作用です。
グラフでは、この「コンプトン散乱の領域が広い」という特徴も押さえておきましょう。

境界の目安は人体で30 keV、鉛で8 MeV

グラフの境界線は、2つの相互作用が同じ程度の割合で起こる場所を表しています。

人体や水では、約30 keVで光電効果とコンプトン散乱が同じ程度になります。
30 keVより低い側では光電効果の割合が大きくなり、高い側ではコンプトン散乱の割合が大きくなります。

一方、鉛では約8 MeVでコンプトン散乱と電子対生成が同じ程度になります。
8 MeVより低い側ではコンプトン散乱、高い側では電子対生成の割合が大きくなります。

境界のエネルギーは物質によって異なるため、数値だけを切り離して覚えるのではなく、「どの物質で、どの相互作用どうしの境界なのか」までセットで確認しておきましょう。

実際の過去問を見てみよう

古い問題ですが、このジャンルにぴったりな出題があります。
2012年に実施された第64回国家試験から問46のご紹介。

第64回　2012年　問46

30keVの光子が水に入射した場合の相互作用はどれか。2つ選べ。

1. 光電吸収
2. 光核反応
3. 三対子生成
4. 電子対生成
5. コンプトン散乱

答えを確認する。

正解は　1と5　です。

できましたか？

記事内に何度も出てきているグラフから読み取れるはずですね。

医療現場でのかかわり

光子と物質の相互作用の発生割合は、X線画像がどのように作られるのかを考えるうえでも重要です。

診断領域のX線が人体に入射すると、主にコンプトン散乱が起こります。
コンプトン散乱によって生じた散乱線が画像に混ざると、画像のコントラストが低下する原因になります。そのため、胸部や腹部などのX線撮影では、グリッドなどを利用して散乱線の影響を減らします。

一方、光電効果では入射光子のエネルギーが物質に吸収されます。
光電効果は原子番号の影響を強く受けるため、骨や造影剤などと周囲の組織とのX線吸収の違いにも関係しています。

このように、光電効果とコンプトン散乱のどちらがどの程度起こるのかは、単なる物理現象の話ではありません。
実際のX線画像のコントラストや散乱線の発生にもつながる知識です。

まとめ

今回は、光子と物質の相互作用について、光子エネルギーと物質の原子番号による発生割合の違いを見てきました。
最後に、重要なポイントを振り返ってまとめていきましょう。

• 光子と物質の相互作用の発生割合は、光子エネルギーと物質の原子番号によって変化する
• 低エネルギー側では光電効果、中間のエネルギー領域ではコンプトン散乱、高エネルギー側では電子対生成が主になりやすい
• 光電効果は原子番号の影響を強く受ける
• 人体や水に70 keV程度のX線が入射すると、主にコンプトン散乱が起こる
• 鉛に70 keV程度のX線が入射すると、主に光電効果が起こる
• 胸部レントゲン写真を撮影するとき、人体ではコンプトン散乱が主に起こる
• 1 MeV程度の光子では、多くの物質でコンプトン散乱が主になる
• 人体や水では約30 keVで光電効果とコンプトン散乱が同じ程度になる
• 鉛では約8 MeVでコンプトン散乱と電子対生成が同じ程度になる
• グラフを見るときは、横軸の光子エネルギーと縦軸の原子番号をセットで確認する

どの相互作用が起こるかは、エネルギーだけじゃなく原子番号も一緒に見るんだぞ。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• C12：光子と物質の相互作用　概論
• C13：相互作用の起こりやすさ（光子）

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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X線管の中では、電子がターゲットに衝突することでX線が発生しています。
でも、そのとき電子が持っていたエネルギーのうち、どれくらいが本当にX線に変わっているのかご存知でしょうか。

実は、X線として利用できるエネルギーはごくわずかで、ほとんどは別の形に変わってしまいます。
この割合を数式で整理したものが、X線の発生効率です。

ここでは、まず電子がターゲットに持ち込むエネルギーと、そこから発生するX線の強度を式で整理し、発生効率がどのように決まるのかを順を追って確認していきます。
さらに、タングステンターゲットを例に、実際の数値計算もやってみましょう。

計算の結果を見れば、なぜ発生効率が1％にも満たないのか、なぜX線管に冷却が必要なのかが、数式と現実の両方からはっきり見えてきます。

制動放射によるX線発生効率とは何か

X線管では、加速された電子がターゲットに衝突することでX線が発生します。
ただし、ここで重要なのは「X線が出る」という事実そのものではなく、電子が持っていたエネルギーのうち、どれだけがX線に変換されたのかという点です。
この割合を表したものが、X線の発生効率です。

X線は電子エネルギーの何％が変換されたものか

発生効率とは、ターゲットに入射した電子の全エネルギーに対して、そこから発生したX線の全エネルギーがどの程度の割合を占めているかを示す量です。
言い換えると、「電子が持ち込んだエネルギーのうち、X線として取り出せた分はどれくらいか」を数値で表したものになります。

この考え方を式で表すと、発生効率は
X線のエネルギー ÷ 電子のエネルギー
という形で定義されます。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• η：X線発生効率
• I_X：ターゲットから発生したX線の全エネルギー
• I_e：ターゲットに入射した電子の全エネルギー

これらを用いると、X線発生効率は次の文字式で表されます。

$$η=\frac{I_X}{I_e}$$

この式は、X線発生効率の基本的な定義式であり、
このあと電子のエネルギーやX線の強度を具体的に整理していくための出発点になります。

ターゲットに入射する電子の全エネルギー

X線発生効率を考えるためには、まず分母にあたる電子がターゲットに持ち込むエネルギーをはっきりさせておく必要があります。
ここでは、X線管において電子がどれだけのエネルギーを運んできているのかを、式を使って整理していきます。

管電流・管電圧・照射時間から電子エネルギーを求める

線発生効率を考えるためには、まず
電子がターゲットにどれだけのエネルギーを持ち込んでいるのか
を明確にする必要があります。
X線の源ですからね。

X線管では、電子は管電圧によって加速され、
管電流と照射時間によって、その数が決まります。
つまり、電子がターゲットに持ち込む全エネルギーは、

• 1個の電子が持つエネルギー
• ターゲットに到達した電子の数

の両方を考えることで求められます。

この考え方を言葉の式で表すと、
電子の全エネルギーは

管電圧 × 管電流 × 照射時間

で決まることになります。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• I_e：ターゲットに入射した電子の全エネルギー
• i：管電流
• V：管電圧
• t：照射時間

これらを用いると、電子の全エネルギーは次の文字式で表されます。

$$\color{#B22222}{I_e = iVt}$$

この式は、
電力（電圧×電流）×時間＝エネルギー
という基本的な物理関係を、そのままX線管に当てはめたものです。

つまり、この式が示しているのは、
「その撮影条件で、ターゲットにどれだけの電子エネルギーが投入されたか」
という点になります。

この I_e が、X線発生効率を求めるときの分母にあたる量になります。

ターゲットから発生するX線の全強度

電子がターゲットに入射すると、そのエネルギーの一部がX線として放出されます。
ここで考えたいのは、「どれくらいのX線が発生したのか」という量の問題です。
このX線の量は、撮影条件やターゲットの性質によって変化します。

制動放射の強度を決める因子

電子がターゲットに入射すると、そのエネルギーの一部が制動放射としてX線に変換されます。
ここで考えたいのは、「どれくらいの強さのX線が発生するのか」という点です。

制動放射によるX線の強度は、主に次の要因に依存します。

まず影響するのが、ターゲットの原子番号です。
原子番号が大きいほど、電子は原子核の強いクーロン力を受け、減速が大きくなります。
その結果、制動放射は強くなります。

次に重要なのが管電圧です。
管電圧が高いほど、電子は大きなエネルギーを持ってターゲットに衝突し、制動放射が起こりやすくなります。

さらに、管電流と照射時間も関係します。
これらはターゲットに入射する電子の数を決める量であり、電子の数が多いほど、発生するX線の総量も増加します。

このように、制動放射の強度はターゲットの性質と撮影条件の両方によって決まります。

制動放射によるX線強度の式

先ほど整理した関係をまとめると、制動放射によるX線の全強度は、

• ターゲットの原子番号
• 管電圧
• 管電流
• 照射時間

に依存していることがわかります。

この考え方を言葉の式で表すと、制動放射によるX線の強度は

原子番号 × 管電流 × 管電圧²× 照射時間

に比例します。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• I_x：制動放射によって発生したX線の全強度
• Z：ターゲットの原子番号
• i：管電流
• V：管電圧
• t：照射時間
• k：比例定数

これらを用いると、制動放射によるX線強度は次の文字式で表されます。

$$\color{#B22222}{I_X=kZiV^2t}$$

この式から、管電流や照射時間はX線の量を変化させるパラメータであり、管電圧はX線の質を変化させるパラメータであると同時に、制動放射の起こりやすさにも関与していることが読み取れます。

この I_x が、X線発生効率を求めるときの分子にあたる量になります。

制動放射線の全強度が管電圧の「2乗」に比例する
っていうのが国試で出題されたことがあります。

X線発生効率の式を導く

ここまでで、

• ターゲットに入射する電子の全エネルギー
• ターゲットから発生するX線の全強度

を、それぞれ整理してきました。
ここでは、この2つを比の形でまとめ、X線発生効率の式を導いていきます。

発生効率はX線エネルギーと電子エネルギーの比

ここで扱う η（イータ） は、
X線発生効率を表す記号です。

X線発生効率とは、
ターゲットに入射した電子の全エネルギーのうち、どれだけがX線として取り出せたか
を表した割合でしたね。

言葉で書くと、X線発生効率は
X線の全エネルギー ÷ 電子の全エネルギー
として定義されます。

以後、このX線発生効率を η で表していきます。

発生効率の式を整理すると何が残るか

ここでは、X線発生効率 η（イータ） を、式の形で順番に整理していきます。
ゴールは「発生効率が何に依存して決まるのか」を、式変形で自分の目で確認できるようにすることです。

まず、X線発生効率の定義式は次の通りです。

• η：X線発生効率
• I_x：制動放射によって発生したX線の全強度
• I_e：ターゲットに入射した電子の全エネルギー

$$η=\frac{I_X}{I_e}$$

次に、これまで整理した2つの式を思い出します。

• 電子の全エネルギー　$I_e=iVt$
• 制動放射によるX線の全強度　$I_X=kZiV^2t$

ここからは、ηの式に代入して整理していきます。

まず、定義式に I_x と I_e を代入します。

$$\color{#B22222}{\begin{aligned}
η&=\frac{I_X}{I_e}\\[6pt]
&=\frac{kZiV^2t}{iVt}
\end{aligned}}$$

分子と分母に同じ形で入っているものを約分すると、

• i（管電流） が消える
• t（照射時間） が消える
• V は 2乗と1乗が相殺されて V になる

という形になります。

$$\color{#B22222}{\begin{aligned}
η&=\frac{I_X}{I_e}\\[6pt]
&=\frac{kZiV^2t}{iVt}\\[6pt]
&=kZV
\end{aligned}}$$

つまり、X線発生効率は

• Z（ターゲットの原子番号）
• V（管電圧）

で決まり、管電流 i と 照射時間 t には依存しない、ということになります。

ここで、この結果を撮影条件の感覚と結び付けておきましょう。

• 管電流 i と 照射時間 t は、X線の量を変化させるパラメータです。
  ただし、i と t は I_x と I_e の両方に同じように効くため、比を取ると打ち消し合います。
• 管電圧 V は、X線の質を変化させるパラメータです。
  そしてこの式変形から分かるように、管電圧は発生効率にも関与するため、結果としてX線の量にも影響を及ぼします。

このように、式を順に整理していくと、「どの条件が効率を変え、どの条件が効率を変えないのか」がはっきり見えてきます。

タングステンターゲットで発生効率を計算してみよう

ここまでで、X線発生効率が

$$η=kZV$$

で表されることを整理しました。

ここでは、実際のX線管でよく用いられるタングステンターゲットを例に、X線発生効率がどの程度の値になるのかを、具体的な数値で確認してみましょう。

計算条件の整理

今回の計算では、次の条件を用います。

• Z：タングステンの原子番号（74）
• V：管電圧（100 kV）
• k：比例定数（10⁻⁹）

ここで η（イータ） は、X線発生効率を表す量であり、電子の全エネルギーのうち、X線に変換された割合を意味します。

計算結果とその意味

これらの値を発生効率の式に代入すると、

$$
\color{#B22222}{
\begin{aligned}
η&=kZV\\[6pt]
&=10^{-9}\times74\times100\times10^3
\end{aligned}}$$

となり、計算結果は

$$\color{#B22222}{η ≈ 0.74 \mathrm{ [\%]}}$$

です。

つまり、タングステンターゲットを用いた場合でも、電子が持っていたエネルギーのうち、X線として利用できるのは1 %にも満たないということになります。

この数値は、X線がいかに効率の悪い形で発生しているかを示しています。
そして、この事実が次の話題である「なぜX線管では冷却が必要なのか」につながっていきます。

なぜX線管は冷却が必要なのか

前のセクションで見たように、タングステンターゲットを用いた場合でも、X線として利用できるエネルギーは 1 %にも満たない という結果になりました。
では、残りの99%以上のエネルギーはどこへ行ったのでしょうか。

ほとんどのエネルギーは熱になる

電子がターゲットに衝突したとき、そのエネルギーの大部分は原子の振動エネルギーとして失われます。
これが、ターゲット内部で発生する熱です。

X線発生効率 η が 1 %未満ということは、言い換えれば、99 %以上のエネルギーが熱に変換されているということになります。

このため、ターゲットは短時間で非常に高温になります。
もしこの熱を適切に逃がすことができなければ、ターゲットやX線管そのものが損傷してしまいます。

X線管構造と冷却の必要性

X線管では、この大量の熱に対応するために、さまざまな冷却対策が取られています。

例えば、

• ターゲットを回転させて熱を分散させる
• X線管全体を油で満たして熱を逃がす

といった構造が採用されています。

このような冷却機構は、X線の発生効率が低いという物理的な性質から、必然的に必要となった工夫だと言えます。

X線管の冷却は、単なる装置の都合ではなく、X線発生の本質的な性質に根ざしたものなのです。

実際の過去問を見てみよう。

発生効率関係の過去問は探すのに苦労しません。
それほど頻繁に出題されるジャンルなのです。

第73回　2021年　AM71
X線管での制動X線の発生で正しいのはどれか。

1. 発生効率は管電流に比例する。
2. 全強度は管電流の2乗に比例する。
3. 発生効率は管電圧の2乗に比例する。
4. 全強度はターゲット物質の原子番号に比例する。
5. 発生効率はターゲット物質の温度に反比例する。

医療現場でのかかわり

X線発生効率が 1 %にも満たないという事実は、医療現場で日常的に使っているX線装置の設計や運用に、直接関係しています。

診断用X線装置では、十分なX線量を確保するために、管電流や照射時間を調整して撮影を行います。
しかし、その裏側では、投入したエネルギーのほとんどが熱として陽極に蓄積されています。

そのため、連続撮影や透視、高管電圧・高管電流条件での撮影では、X線管の過熱が大きな問題になります。

実際の装置では、回転陽極や油冷却などの仕組みによって、この熱を効率よく逃がす工夫が施されています。

つまり、私たちが日常的に目にしている管球の冷却構造や使用条件の制限は、X線発生効率が低いという物理的な性質を前提として設計されたものです。

発生効率の式を理解することは、単なる計算問題ではなく、なぜこの装置構造なのか、なぜ使用条件に制限があるのかを理解することにもつながります。

かつて大学病院で働いていたころ、職員健診で撮影していたら、照射筒がアッツアツになってしまいましたね。

連続してパンパカ撮影してるとそうなるよね。

まとめ

この記事では、X線管で発生する制動X線の発生効率について、式の意味から装置構造までを整理してきました。
ここまでの内容を振り返りながら、ポイントをまとめていきましょう。

• X線発生効率 η とは、入射した電子の全エネルギーのうち、X線に変換された割合を表す量である。
• 発生効率は η = I_x / I_e と定義され、式を整理すると η = k Z V となる。
• 管電流や照射時間はX線の量を変化させるパラメータだが、発生効率には影響しない。
• 管電圧はX線の質を変化させるパラメータであると同時に、発生効率にも関与する。
• 発生効率は 1 %にも満たず、投入されたエネルギーのほとんどは熱として陽極に蓄積される。

発生効率の式は、ただの計算式ではありません。
なぜX線管に冷却が必要なのか、なぜ使用条件に制限があるのかを、物理の言葉で説明できるようになるための式なんですよ。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• C05：X線管からの制動放射線
• C08：X線エネルギー分布はなぜ削られる？

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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原子の内殻に空位ができたとき、エネルギーはどのように放出されるのでしょうか。
一般的には特性X線が思い浮かびますが、実はもうひとつ重要な放出の仕方があります。

それが「オージェ電子」です。
内殻の空位を埋める際に、エネルギーが軌道電子に伝わって外へ飛び出す現象で、特性X線と競合する形で現れます。このときに飛び出した電子がオージェ電子です。

ここでは、オージェ電子がどのように発生するのかを中心に説明していきます。
空位ができれば、必ず特性X線かオージェ電子が放出される――その仕組みを押さえることが、次のエネルギー計算を理解する土台になります。

※この記事はC2：特性X線の発生原理と種類を読んだ後にご覧いただくと、理解しやすくなっています。

オージェ電子とは？

原子の内殻に空位ができたとき、原子は不安定な状態になります。
このとき、余分なエネルギーを放出して安定化するのですが、その方法は必ず二つに分かれます。
一つは「特性X線」としてエネルギーを光の形で出す方法、もう一つは「オージェ電子」と呼ばれる電子を飛ばす方法です。
ここでは、特性X線と並んで重要な役割を果たすオージェ電子の放出について整理していきましょう。

特性X線と並ぶ放出の仕組み

これまで学んできた特性X線は「外殻の電子が内殻へ遷移するときに、その結合エネルギー差が光として現れる」ものでした。
一方、オージェ電子は光ではなく、電子そのものが外へ飛び出すという形でエネルギーが表に出てきます。
イメージすると、原子が「余分なエネルギーを抱えきれず、近くの電子を蹴飛ばしてしまう」といった感じです。
この過程では新たに光は出ないので、外部から見ると「X線が出るはずの場面で電子が飛び出してきた」という現象として観測されます。
つまりオージェ電子は、特性X線と並ぶ、もう一つの「エネルギーの出口」なのです。

特性X線を放出する代わりに、軌道電子が原子外に放出される。その電子がオージェ電子です。

内殻の空位が引き金になる

では、オージェ電子が発生するきっかけは何か。
それは必ず「内殻に空位ができたこと」から始まります。
X線や電子線などの照射によって内殻電子が電離されると、その位置に空位ができます。
原子にとって空位は非常に不安定であり、安定化するために外殻電子が遷移して空位を埋めようとします。
その結果、結合エネルギーの差に相当する余分なエネルギーが発生しますが、
これが光子として外に出れば特性X線、別の電子に受け渡されれば、その電子が原子の外に飛び出し、オージェ電子となります。
つまり「空位ができる → 埋まる → エネルギーが出る」という一連の流れが、オージェ電子発生の根幹なのです。

C02で言った、内殻に余計な荷物は持っていけないってやつね。

そうそう。
タンスと本棚の両方は持っていけないから、
どっちかは置いていこうねってことだね。

両方とも捨てられん！
って電子はどうなるんや？

そういう電子は無理に遷移しないんだ。

他にも電子はたくさんいるからね。
決意の固まった電子が遷移するんだ。

オージェ電子の発生メカニズム

オージェ電子は、原子の中で「電子の遷移（高→低）」が起きるときに現れます。
特性X線と同じように、内殻にできた空位を埋めるために電子が遷移するのが出発点です。
しかし、そのエネルギーがX線ではなく、別の電子を飛ばすことに使われた場合、それがオージェ電子となります。
ここでは、その一連の流れを順を追って確認していきましょう。

外殻電子が内殻に落ちるとき

内殻に空位ができると、外殻の電子が遷移します。
このとき、電子は「高い階段から低い階段に降りる」ような動きをしており、余分なエネルギーを放出する必要があります。
特性X線の場合は、このエネルギーが光子（X線）として外に飛び出したもの。
一方、オージェ電子の場合は、このエネルギーが別の電子に伝わったものです。

つまり、外殻電子が内殻に移動することがオージェ電子発生の第一歩となります。

エネルギーが別の電子に伝わる仕組み

外殻電子が内殻へ落ちたときに生じるエネルギーは、原子内で必ず処理されます。
その処理方法には2つのルートがあります。

1. 電磁波（特性X線）として外に放つルート
2. 原子内の別の電子に渡すルート

この「エネルギーの受け渡し」が起きるのは、原子が安定するための自然な現象です。
原子の中では、余ったエネルギーを誰かに渡すか、自分で抱えきれずに吐き出すかのどちらかしかありません。
ここでエネルギーを受け取った電子は、束縛から逃れるほどの運動エネルギーを得て、外に飛び出していきます。

飛び出す電子＝オージェ電子

特性X線になる予定だったエネルギーを受け取って外に飛び出した電子が「オージェ電子」です。
この電子は、もともと原子に束縛されていた電子なので、放出時には特定のエネルギーを持っています。
その値は「遷移に関わった殻の組み合わせ」と「束縛されていた電子の結合エネルギー」によって決まります。

つまり、オージェ電子のエネルギーは光子（特性X線）のように「高エネルギー放射線」ではなく、電子の結合エネルギーを差し引いた比較的低めの値になります。
この特徴が、特性X線との大きな違いです。

特性X線との違いとエネルギー関係

オージェ電子と特性X線は、どちらも「内殻の空位が埋まるときに放出されるエネルギー」ですが、その出方に大きな違いがあります。
ここでは、両者の性質とエネルギーの扱われ方を整理していきましょう。

特性X線は結合エネルギーの差

特性X線は、外殻電子が内殻に落ちたときの 結合エネルギーの差がそのまま光子に変わる 現象です。
例えばK殻に空位ができ、L殻から電子が落ちると、その差分のエネルギーがX線として外に放出されます。
このエネルギーは比較的大きく、光の中でもX線領域に属するため、検出も容易です。

放射線診療で観察される「特性X線スペクトル」は、この仕組みによって生じています。
したがって、特性X線は元素固有のエネルギーを持ち、分析や診断に大きな役割を果たしています。

オージェ電子はさらに結合エネルギーを差し引いた値

一方、オージェ電子では事情が異なります。
外殻電子が内殻に落ちたときのエネルギーが、もう一つの電子に渡されるのですが、この電子は元々ある殻に束縛されていたため、その結合エネルギーを差し引かなければ外に飛び出せません。

つまり、オージェ電子の運動エネルギーは「結合エネルギー差 − 受け取った電子の結合エネルギー」 という形になります。
このため、オージェ電子のエネルギーは特性X線よりも小さく、数百eV〜数keV程度にとどまります。

この図の場合のオージェ電子のエネルギーを考えてみましょう。
※単位は無視して考えてみましょう。

まず、Ｋ殻の空位に対して、L殻の軌道電子が遷移していますから、本来ならK_αX線として100-40で60のエネルギーが放出されるはずです。
しかし、N殻の軌道電子にその60のエネルギーが受け渡されたとすると、N殻軌道電子は60というエネルギーをうち、5を原子核の束縛からの離脱に使い、残りの55を運動エネルギーとして原子外に放出されます。
つまり、特性X線のエネルギー（60）からさらに受け取った電子の結合エネルギー（5）を引いて、55がオージェ電子になります。

「オージェ電子のエネルギー」は「特性X線」よりも「結合エネルギー」の分だけ小さくなるんだ。

どちらも線スペクトルとして現れる

特性X線もオージェ電子も、どちらも原子内のエネルギー準位に由来するため、「線スペクトル」として観測されます。
つまり、連続的な値ではなく、元素ごとに決まった固有のエネルギーを持つという点で共通しています。

ただし、放出される粒子の種類が光子か電子かで、測定方法や利用される分野が異なります。
光子である特性X線は医療画像や元素分析で広く使われ、電子であるオージェ電子は表面分析や材料研究で活躍します。

発生の確率と原子番号との関係

オージェ電子と特性X線は、どちらも「空位が埋まるときに出るエネルギーの放出方法」ですが、両方が同じ確率で出るわけではありません。
実は、元素の種類、特に原子番号の大きさによって、どちらが優勢に放出されるかが決まってきます。

蛍光収率とオージェ収率

内殻に空位ができたとき、特性X線が放出される確率を 蛍光収率 といいます。
一方、オージェ電子が放出される確率を オージェ収率 と呼びます。
どちらも「同じ事象（空位の充填）」から生じるため、蛍光収率とオージェ収率の和は常に1（100%）になります。

つまり、特性X線がよく出る元素ではオージェ電子はあまり出ず、その逆もまた然りです。

軽い元素ではオージェ電子が優勢

原子番号が小さい元素では、電子が感じる核の引力が弱く、光子（特性X線）としてエネルギーを外に持ち出すよりも、電子同士でエネルギーをやり取りする方が起こりやすくなります。
そのため、炭素や酸素などの軽元素ではオージェ電子が圧倒的に優勢です。

実際、原子番号Z≒30（おおよそ亜鉛）以下では、オージェ収率が高く、特性X線よりもオージェ電子の放出が支配的になります。

実際は原子番号Z=32のGe（ゲルマニウム）まではオージェ電子が優勢なんだ。

重い元素では特性X線が優勢

一方、原子番号が大きくなると状況は逆転します。
電子が強く束縛されるため、外殻電子が遷移するときのエネルギーも大きく、そのエネルギーを光として放出する確率が増えていきます。
そのため、鉛やウランなどの重元素では特性X線の放出が支配的です。

言い換えれば、原子番号が高いほど蛍光収率が大きくなり、オージェ電子が出る確率は低下していきます。

実際の過去問を見てみよう。

出題年を追えないほど古い国家試験からの紹介となりますが、本質的なところは変わりません。

出題年不明
X線の発生で正しいのはどれか。

1. 特性X線は連続エネルギーを示す。
2. X線の発生効率は管電圧の2乗に比例する。
3. 特性X線のエネルギーは管電圧に依存する。
4. 特性X線の発生とオージェ電子の放出とは競合する。
5. 連続X線の最短波長はターゲットの原子番号によって決まる。

医療現場でのかかわり

オージェ電子は、エネルギーが低く飛程もナノメートル単位と短いため、細胞内のごく限られた範囲に集中して作用します。
この特徴は放射線治療の一分野である 小線源治療（密封小線源治療） にも関係しています。

その代表例が、前立腺がんに対する¹²⁵Iシード治療 です。
前立腺内に米粒ほどのカプセルを埋め込み、そこから放出される放射線でがんを内側からじっくり照射します。
¹²⁵I は主に低エネルギーのγ線や特性X線（27～35keV程度）を出す核種ですが、同時にオージェ電子（0.5～3keV程度）も放出します。
飛程の短いオージェ電子は、シードのすぐ近くにあるがん細胞に対して追加的なダメージを与えるため、治療効果の一部を担っています。

まとめ

この記事では、オージェ電子の発生メカニズムと、特性X線との違いについて整理してきました。
内殻に空位ができたとき、原子の中で何が起きているのかを振り返ってまとめていきましょう。

• オージェ電子は、内殻にできた空位を外殻電子が埋めたときのエネルギーが、別の電子に渡されて放出される現象です。
• 特性X線とオージェ電子は、どちらも空位のエネルギーを解消する方法であり、同時に起こることはなく競合関係にあります。
• オージェ電子のエネルギーは、特性X線よりも結合エネルギーの分だけ小さくなります。
• 軽い元素ではオージェ電子が優勢、重い元素では特性X線が優勢になるという傾向があります。
• 医療現場では、¹²⁵Iシードを用いた小線源治療において、オージェ電子の超局所的な作用が治療効果の一部に寄与しています。

オージェ電子は目立たない存在だけど、原子の中ではちゃんと主役を張っているんだ。特性X線とセットで、空位ができたあとの流れをしっかり整理しておこう。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• C02：特性X線の発生原理と種類
• C01：X線の定義と種類

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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「X線」すべて同じだと思っていませんか？

一見同じに見えますが、エネルギー分布をみてみると、原子ごとに特定のエネルギーだけが強く現れます。

電子が金属ターゲットに衝突すると、まずは連続的なエネルギーのX線（制動放射線）が発生します。
そのスペクトルの中に、針のように尖ったエネルギーピークが混ざります。
これを特性X線と言います。

ここでは、特性X線が放出される流れを、解説していきます。
あわせて、K_α・K_βなどの呼び名の意味や、制動放射線との違いも整理していきます。

なぜピークのエネルギーが元素ごとに異なるのかは、原子番号に結びついたエネルギー準位差にあります。
この仕組みを押さえておくと、装置によってターゲット材（WやMoなど）が異なる理由、撮影条件の考え方などにつながっていきます。

特性X線とは何か？

X線管で発生する放射線には大きく分けて2種類あります。
ひとつは連続的に広がる制動放射線、もうひとつは元素固有の位置に鋭く現れる特性X線です。
まずはこの2つの違いと、特性X線がどうやって生まれるのかを見ていきましょう。

制動放射線とのちがい

この図はX線管球から放出される「X線」の総合的なエネルギースペクトルです。
この中には制動放射線も特性X線も両方が含まれています。
このエネルギースペクトルについてはC8：X線エネルギー分布はなぜ削られる？ろ過で変わるスペクトルの中身で詳しく触れていきます。

制動放射線は、加速された電子が金属ターゲットの原子核に近づいたときに進路を曲げられ、急激に減速されることで発生します。
電子が持っていた運動エネルギーの一部がX線に変わるため、放出されるエネルギーは「0から最大値まで連続的」に分布します。
このため、スペクトル上ではなだらかな山型の分布として観測されます。
上のグラフだと青いエリアです。

一方、特性X線は連続分布の上に「針のように立ったピーク」として現れます。
上のグラフの赤いエリアです。
ピークの位置は元素ごとに決まっており、電子が何度衝突しても同じ場所に現れます。
言い換えれば、制動放射線は「偶然の結果として広く出るX線」、特性X線は「原子の構造に由来して決まった場所に出るX線」です。
この違いを押さえることが、特性X線を理解する第一歩になります。
※ここでいう「広く」や「決まった」は場所ではなくエネルギー範囲のことです。

特性X線の発生メカニズム

特性X線は「電子殻の入れ替わり」によって発生します。
高速の電子がターゲット原子に衝突すると、K殻やL殻といった内殻の電子が弾き飛ばされて空席（空位「くうい」）が生じます。
すると、外側の殻にいた電子がその空席に落ち込み、余分なエネルギーを放出します。
この電子の移動を遷移（せんい）と言い、余分なエネルギーは特性X線として放出されます。

この放出エネルギーは光子の形をとり、ちょうどX線やγ線といった高エネルギーの波長域にあたります。
重要なのは、このエネルギーが「原子の内殻と外殻のエネルギー差」で決まるという点です。
原子番号が変われば殻のエネルギー構造も変化するため、ピークの位置は元素ごとに固有になります。

このようにして生じる「元素固有の鋭いピーク」こそが特性X線であり、元素分析や医療画像の基盤となっています。

エネルギー準位と遷移の仕組み

原子の電子は殻ごとにエネルギー準位が決まっています。
ここで言う「居場所のエネルギー」は、このエネルギー準位のことです。
A21：軌道電子のエネルギー準位と結合エネルギーで学んだとおり、内側の殻ほど束縛が強く、電子を引きはがすにはより大きなエネルギーが必要になります。
この殻間のエネルギー準位の差が、特性X線のエネルギーであり、図のピーク位置を決めます。

内殻にできる空位

加速電子がターゲット原子に衝突し、K殻やL殻などの束縛エネルギーを上回ると、内殻電子をはじき飛ばすことができます。
つまり、電離が起こります。
※電離についてはA24：電離と励起のちがいをご参照ください。
その結果、内殻に空位（穴）が生じます。
入射電子のエネルギーが不足していれば空位はできず、制動放射線だけが増えます。

空位が生じた原子は不安定です。
安定化のため、外側の殻にいた電子が空位を埋めに遷移してきます。

外殻からの電子遷移

空位ができた原子は非常に不安定です。
安定化のため、より外側の殻にいた電子が内側へ落ち込み、空位を埋めます。
この過程が遷移でしたね。

遷移によって、元の殻と落ち込む先の殻のエネルギー準位差が放出されます。
放出の仕方は二通りあります。
ひとつは光子（X線）として放出する経路で、これが特性X線のピークになります。
もうひとつは近くの電子にそのエネルギーを渡し、その電子が飛び出すオージェ過程です。
※このとき放出される電子をオージェ電子といいます。

どちらが起こりやすいかは元素によって異なります。
一般に原子番号が大きいほど光子放出の確率（X線蛍光収率）が高く、ピークがはっきり現れます。
原子番号が小さい元素ではオージェ過程（オージェ収率）が優勢になり、ピークは弱くなります。

また、最初の遷移で別の殻に新しい空位が生じることがあります。
その空位を埋めるために、さらに外側から電子が遷移し……と空位が外側へ順々に移っていく連鎖が起こります。
この連鎖をカスケード（cascade）と呼びます。
連鎖の各ステップがそれぞれ固有のエネルギー差をもつため、ピークが複数本立つのです。
（例：L→K が K_α、M→L が L_α に対応）

原子核を駅に見立てると、内殻は駅近物件。
そりゃ、みんな駅に近い家に住みたいよね。
だから、内殻に空位ができると、みんなこぞって遷移してくるんだ。
この集団遷移がカスケードだよ。

駅近物件は狭いことが多いから
余計な荷物は持っていけないもんね。
だから余計な荷物は捨てなきゃいけないのね。

そう。
それが特性X線に相当するものだね。

特性X線のエネルギー

特性X線のエネルギーは、遷移前後のエネルギー準位の差で決まります。
式で表すと、 E_γ = E _上位準位 − E _下位準位 = hν です。

この準位差は原子番号に依存するため、元素が変わればピークの位置（エネルギー）も必ず変わります。
このように、特性X線は特定の準位間でのみ生じるため、放出されるエネルギーも特定の値に限られます。
その結果、X線スペクトル上では「針のように鋭く立つ線」として現れ、これを線スペクトルと呼びます。
つまり、特性X線は原子構造そのものを反映した「原子固有の指紋」のようなX線なのです。

一方で、管電流や照射時間を変えても位置は動かず、主に高さ（強度）だけが変化します。

内殻に空位を作るには、その殻の結合エネルギー以上の入射エネルギーが必要です。
たとえばK殻の空位を作れなければ、K殻特性X線のピークは出現しません。
十分なエネルギーで空位ができ、L→K の遷移が起これば K_α のピークに、続く M→L の遷移が起これば L_α のピークになります。

電子軌道の間隔は、原子核から離れるほど狭くなっていきます。
そのため、K_αX線とL_αX線を比べると、K_αX線の方がエネルギーが大きくなります。

ここまでが「ピークの位置＝準位差」で決まるという骨格です。
次節では、この関係が元素ごとにどう並ぶか（K系列・L系列、モーズレーの関係）を整理します。

特性X線の種類

連続成分の上に立つ離散的なピークは、どの殻に空位があったかによって体系的に分類できます。
ここでは「系列」と「α／βの違い」、そして「原子番号との関係」を整理します。

K系列とL系列

系列（series）は、空位ができた殻で名前が決まります。
K系列は K殻に空位 ができ、上位の殻から電子が落ちてくる遷移の総称です。
L系列は L殻に空位 ができ、さらに外側の殻から電子が落ちてくる遷移の総称です。

系列が出現するには、入射電子のエネルギーがその殻の結合エネルギー（吸収端）以上であることが必要です。
たとえば K系列を出すには、K殻の結合エネルギーを超える加速電圧が必要になります。

〇_α線と〇_β線の違い

α／βは遷移の段差（Δn）で整理します。
〇_α：Δn＝1 の遷移（例：L→K、M→L など）です。
〇_β：Δn＝2以上の遷移（例：M→K、N→K、N→L など）です。
※一部の教科書では K_γ などの表記がありますが、本サイトでは国試の扱いに合わせて「βに包含」します。

よう分からへんで。

すぐ隣の殻からの遷移が α
それ以上の離れた殻からの遷移が β
という感じになっているんだ。

K系列の代表例は次のとおりです。

• K_α：L→K の遷移。
• K_β：M以降→K の遷移。

エネルギーは K_β ＞ K_α（短波長側）となります。
強度は多くの元素で K_α の方が大きく、スペクトルでも最も目立つピークになりやすいです。

L系列でも考え方は同じで、たとえば L_α は M→L の遷移に対応します。

カスケードの例としては、まず L→K（K_α） が起こり、その後 M→L（L_α） が続く、といった連鎖が典型です。

K_αとK_βでは、一般にK_αの方が発生率（強度）が高くなります。
理由は、Δn＝1 の遷移（L→K）がΔn＝2 以上の遷移（L以上外→K）よりも起こりやすく、遷移確率が高いためです。

したがって、同じ元素のスペクトルではK_αピークが最も高く、K_βピークはそれより低く現れます。
一方で、エネルギーは K_β ＞ K_αとなり、高エネルギー側にK_βのピークが位置します。

装置条件で管電流や照射時間を増やすと強度は全体に上がりますが、K_α＞K_βという相対関係は変わりません。
ピークの位置は準位差で決まり、装置条件では動きません。

（グラフ1では、赤いピークのうち低エネルギー側（左）がK_α、高エネルギー側（右）がK_βに対応します。）

このあたりが良く出題されますね。

「遷移確率」は「発生頻度」とも「放出確率」とも表記されることがあるよ。

モーズレーの法則と原子番号の関係

同じ種類のピーク（例：各元素の K_α）について観測周波数の平方根を原子番号に対してプロットすると直線になります。
これはモーズレーの関係で、要点だけ言えば
ピークのエネルギー ∝（Z − σ）²（σは内殻遮蔽を表す定数）
という振る舞いを示します。

したがって、元素が変わるとピークの位置は系統的にずれていきます。
この性質は、ターゲット材の選択理由の理解や、スペクトルから元素を推定する場面に直結します。

簡単に言ってしまえば、
モーズレーの法則は特性X線の振動数（エネルギー）が
原子番号に依存していることを表した式なんだ。

実際の過去問を見てみよう。

2010年に実施された第62回からのご紹介。
この年以外にも、頻繁に出題される分野です。

第62回　2010年　問46
特性X線で正しいのはどれか。2つ選べ。

1. エネルギーは元素固有である。
2. K_αの放出確率はK_βよりも小さい。
3. K_αのエネルギーはK_βよりも小さい。
4. エネルギースペクトルは連続である。
5. 蛍光収率は原子番号が大きいほど小さい。

解答を確認する。

正解は　1 と 3　です。

できましたか？

1. エネルギーは元素固有である。
   　✅ 正しいです。内殻と外殻の準位差が原子番号に依存するため、ピーク位置は元素ごとに固定です（モーズレーの関係）。
2. K_αの放出確率はK_βよりも小さい。
   　❌ 誤りです。一般にK_αの方が強度が高くなります。Δn＝1（L→K）が、Δn＝2以上（M→K など）より起こりやすいからです。
3. K_αのエネルギーはK_βよりも小さい。
   　✅ 正しいです。M→K（K_β）の方が L→K（K_α）より“段差”が大きいので、K_β ＞ K_α となります。
4. エネルギースペクトルは連続である。
   　❌ 誤りです。特性X線は離散的なピークです。連続成分は制動放射線に由来します。
5. 蛍光収率は原子番号が大きいほど小さい。
   　❌ 誤りです。蛍光収率（X線として放出される確率）は原子番号が大きいほど高くなります。低Zではオージェ過程が優勢、高Zでは光子放出が優勢です。

選択肢5の理由が気になる方もいると思いますが、その解説は原子物理の領域です。
放射線技師にそこまでの知識は不要です。
低Zでオージェ、高Zで特性X線とだけ押さえておけば十分です。

ちなみにZ=32のGeまではオージェ収率が高いんだ。
Z=33以降は蛍光収率が優位になるんだよ。

医療現場でのかかわり

特性X線の知識は、画像診断の現場で欠かせないものです。
特に X線管のターゲット材質 と結びつけて理解すると、実務との関連が見えてきます。

例えば、臨床で広く使われているX線管のターゲットは タングステン（W） です。
タングステンは原子番号が大きいため、特性X線のエネルギーが高く、透過力のあるX線を効率よく得ることができます。
そのため、胸部撮影やCTなど、多くの一般撮影で利用されています。

一方、マンモグラフィでは モリブデン（Mo） や ロジウム（Rh） が使われます。
これらは比較的低エネルギーの特性X線を発生させ、乳腺や軟部組織のコントラストを高める効果があります。
目的に応じてターゲット材を選ぶのは、この「特性X線の種類」と深く関係しています。

つまり、どの部位にどんなターゲット材が適しているか を理解することは、診療放射線技師にとって非常に重要です。
単なる物理の知識ではなく、日常業務で直接活かされる知識なのです。

まとめ

この記事では、特性X線の発生原理と種類について学びました。
ここで一度、重要なポイントを整理しておきましょう。

• 蛍光収率は原子番号が大きいほど高く、重元素では特性X線が優勢となる。
• 特性X線は、電子が内殻の空位を埋めるときに放出されるX線。
• 放出されるエネルギーは準位間の差で決まり、元素ごとに固有の値を持つ。
• スペクトル上では針のような線（線スペクトル）として観測される。
• 遷移の種類によってK_α・K_βなどに分類され、K_αの出現率が高い。

特性X線は「原子の指紋」みたいなものなんです。
構造を知るほど、X線の奥深さが見えてきますね。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• A24：電離と励起のちがい
• C08：X線エネルギー分布はなぜ削られる？ろ過で変わるスペクトルの中身

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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