試験の復習・定期試験対策に活用してください。

試験は説明問題6問、計算問題4問の合計10問で構成されています。
配点は説明も計算も1問10点です。

明朗会計ならぬ、明朗採点です。

全体概要

今年の放射線物理学Ⅰ中間試験の平均点は70.8点でした。
説明問題は平均78％でしたが、計算問題は平均60％にとどまりました。
特に計算問題の問2は正答率36％と苦戦した学生が多く見られました。

今回は各問題の解説に加え、採点していて多かった誤答についても紹介していきます。

問1　「電離」を図と文章で説明しなさい。

解答例

説明は何パターンか掲載しておきます。

• 軌道電子を原子外に放出する現象
• 軌道電子が原子外に放出されること

解説

正解率95％と非常によくできていました。

電離の説明のポイントは「原子外」という部分です。

「電子」が原子から「離れる」から「電離」なんです。
だから、「原子外」まで行かないと電離になりません。

電離は放射線に限らず、様々な要因で起こります。
放射線による電離は、放射線のエネルギーが物質側に移ることで起こります。
こういった基礎的な現象は必ず覚えておきましょう。

散見された誤答例も見てみましょう。
一見正しそうに見える解答でも、用語の定義としては誤りになる場合があります。

誤1　軌道電子が原子核外に放出される。

軌道電子は元々原子核の外にあるものですから、
電離によって原子核の外に存在しているわけではありません。

この「核」の一文字があるかないかで
かなり意味が変わってしまいます。

この間違え方は、毎年一定数います。

誤2　軌道電子が電子殻外に放出される。

一見良さそうですが、電子殻の外となると、
現在の電子殻から外側の電子殻に移動することも含むことになります。

そうなると、この現象は「励起」となります。

励起と電離は似て非なるものですので、注意してください。

詳しくは電離と励起の違いもご参照ください。

問2　「パウリの排他原理」を説明しなさい。

解答例

1つの原子において、
4つの量子数がすべて一致する組み合わせの電子は2つ存在することはできない
という原理。

解説

正答率66％と苦戦した方が多い設問でした。

ポイントは「1つの原子内で考える」ことと、「量子数の組み合わせ」の部分です。

トランプで考えると分かりやすいです。
トランプは「マーク」と「数字」という量子数で構成されているようなものです。

1組のトランプを考えてみてください。
自分のトランプにはハートのAは1枚しか入っていないですよね？
でも、友人のトランプの中にもハートのAはありますよね？

パウリの排他原理も同じです。

「同じ原子の中」で考える必要があります。
別の原子であれば、同じ量子数の組み合わせを持つ電子が存在しても問題ありません。

こちらも誤答例を見てみましょう。

誤1　1つの原子において、4つの質量数がすべて一致する組み合わせの電子は2つ存在することはできない。

油断して採点していると、見逃してしまいそうな部分です。

おそらく、本人は「量子数」と書いたつもりなのかも知れません。
うっかり「質量数」と書いてしまったんではないでしょうか。

と、フォローしておきます。

本来は、

• 主量子数
• 軌道量子数（方位量子数）
• 磁気量子数
• スピン量子数

の4つ量子数で性質が決まります。

電子には質量数はありませんからね。
そちらもお間違いなく。

誤2　1つの原子において、4つの量子数がほぼ一致する組み合わせの電子は2つ存在することはできない。

「すべて」ではなく、「ほぼ一致」ときましたか。笑

これもうっかり見落とすところでした。

さらに、これは僕の教員人生で初めて見る回答でした。
なのですが、数人いたんです。

と言うことは、誰かが間違ったまま仲間内に広めてしまったパターンですかね？

「ほぼ一致」はいけません。
「ほぼ一致」であれば、1つの原子内に存在することができます。

例えばこんな2つの電子。

スピン量子数以外は同じなので、量子数は「ほぼ一致」していますが、
この2つの電子は明確に別物です。
したがって、1つの原子内に存在すことができます。

パウリの排他原理では、「すべて一致」は存在できないことが重要になります。

問3　「後方散乱」を図と文章で説明しなさい。

解答例

放射線が元の進行方向に対して、90°以上の角度で散乱したもの。

※図はα線による後方散乱で、特別に「ラザフォード散乱」という別名称もある。

解説

問2に引き続き、正答率66％とやや苦戦した問題でした。

ポイントは角度に言及することです。
それから、図にもポイントがあります。

「90°未満」の場合は「側方散乱」となります。
しっかり「90°以上」と言及しましょう。

また、作図では、粒子放射線は直線で示します。
それに対し、電磁放射線（電磁波）は波線で示します。

ここではこんな誤答が見られました。

誤1　放射線が90°以上で反射したもの。

言いたいことは分かります。
実際に、「同じじゃん？」と思う方もいるかと思います。

ですが、「反射」と「散乱」は、まったく別の現象です。
いや、ちょっと似てはいるんですが・・・

「反射」は、
物質の境界面（表面）で跳ね返る現象です。

例えば、鏡に当たった光や超音波の反射などがあります。

それに対し「散乱」は、
物質の内部にある粒子や原子と相互作用して進行方向が変わる現象です。

例えば、コンプトン散乱、レイリー散乱などがあります。

つまり、向きが変わる場所が物質表面なのか、物質内部なのかという違いがあります。

問4　「制動放射」を図と文章で説明しなさい。

解答例

荷電粒子が原子核のクーロン力によって進行方向を曲げられて減速し、運動エネルギーの一部を失う。
失ったエネルギーが制動放射線となって原子外に放出される現象。

解説

制動放射は正解率84％でした。
安心しました。

我々放射線技師はこの現象のお世話になる職業です。
制動放射を説明できないようでは、放射線技師になる資格はありません。

ポイントは「荷電粒子」と「クーロン力」です。
図にも注意が必要です。

電場の影響で進行方向が曲がるには、放射線が電荷を持っていないといけません。
電荷のない粒子である中性子や、電磁波であるX線やγ線は電荷の影響を受けないので、
制動放射を起こすことはありません。

また、その荷電粒子を曲げる力はクーロン力です。
放物では「〇〇力」という用語が多く登場します。
クーロン力、ローレンツ力、交換力、核力、弱い力、強い力・・・
その中から正確に「クーロン力」を選ばなくてなりません。

図では、荷電粒子が曲がる方向に気を付けてください。
原子核は正の電荷（+の電荷）を持っています。
負の電荷（－の電荷）を持つ電子の場合は、原子核に近付く方向に曲がります。
その結果、運動エネルギーの一部を失います。

誤答例について

今回は特に目立った誤答は見られませんでした。

多くの方が「荷電粒子」「クーロン力」「減速」というポイントを押さえて解答できていました。

制動放射は我々にとって非常に重要な現象です。
今後も確実に説明できるようにしておきましょう。

問5　「粒子と波動の二重性」を説明しなさい。

解答例

粒子は粒子性だけでなく、波動性も併せ持つ。
波もまた波動性だけでなく、粒子性も併せ持つ。

解説

正解率76％でした。

少々切り口が難しかったようです。

誤答というほどではないのですが・・・
多かった例をご紹介しておきます。

誤1　粒子は粒子性だけでなく、波動性も併せ持つ。　又は　波は波動性だけでなく、粒子性も併せ持つ。のどちらか。

片方しか書いていないケースが多くみられました。

粒子も波も両方とも二重性を示します。

粒子と波動の二重性は量子力学の基本的な考え方です。

例えば電子は粒子として振る舞う一方で、
電子線回折のように波としての性質も示します。

また、X線は電磁波ですが、
光電効果では粒子（光子）として振る舞います。

問6　「1eVの定義」を説明しなさい。

解答例

電子1個を1Vの電位差で加速したときに得られる運動エネルギー。

解説

正解率81％でした。
例年、もう少し正解率は悪いのですが、今年は板書した甲斐がありました。

この定義が分かっていると、問9の計算問題の理解が深まります。
問6が書けなかった場合は、よく復習しておきましょう。

ここは特徴的な誤答が1つあります。
物理的な指摘ではないのですが・・・

誤1　電子1個が1Vの電位差で加速したときに得られる運動エネルギー。

日本語をよく読んでみてください。

スムーズに読めますか？
意味が正確に把握できますか？

「電子1個が」は主語です。
対応する述語は「運動エネルギー」です。
すると、
「電子1個が運動エネルギー」
となってしまい、意味が通りません。

「電子1個が」を活かすのであれば、
「電子1個が1Vの電位差で加速されたときに得られる運動エネルギー。」
としなければなりません。
これなら大丈夫です。

書いた文章はもう一度読み直して確認しましょう。
自分の文章は、思った以上に間違っているもんです。笑

問7　振動数 $ 6.0\times 10^{18} $ Hz の光子のエネルギー[ J ]を求めなさい。

解答例

求めるエネルギーをEとすると、

$$
\begin{aligned}
E&=hν\\[6pt]
&=6.6\times 10^{-34} \times 6.0 \times 10^{18} \\[6pt]
&=3.96 \times 10^{-15} \mathrm{[ J ]}
\end{aligned}
$$

解説

正解率は68％とソコソコでした。

光子のエネルギーを問う定番の問題であると同時に、
指数の理解も確認できるものです。

誤答ではありませんが、多かった例をご紹介します。

誤1 $ 39.6 \times 10^{-16} \mathrm{[ J ]}$

これ、多かったですね。

確かに間違いではありません。
間違いではないんですが、素直に正解にしたくないと言いましょうか・・・

数値表記のルールに、
$\times10^x$　の前は1.0以上、10未満の数字にする
と言うのがあります。

39.6ですと、その表記ルールを守れていないことになります。

細かいかもしれませんが、厳密にいくとこうなります。

今回は$ 39.6 \times 10^{-16} \mathrm{[ J ]}$も
10点満点をプレゼントしております。

ちなみに、原点例もあります。

誤2 $ 3.96 \times 10^{-16} \mathrm{[ J ]}$

これは先ほどとは事情が異なります。

数字があっているように感じますが、指数が異なりますので、
数値としては違う数値として扱います。

正解とは10倍の違いがありますから。

100円と1,000円では訳が違うでしょう。
1,000円のラーメンなら許せるけど、10,000円のラーメンはぼったくりでしょう？

そういうことです。

こういった、指数の部分だけ間違えちゃったパターンは
－1点もしくは－2点しています。
※この違いは途中式の流れで理解度を見て判断しています。

問8　波長 0.10 nm の光子のエネルギー [ J ] を求めなさい。

解答例

求めるエネルギーをEとすると、

$$
\begin{aligned}
E&=hν\\[6pt]
&=\frac{hc}{λ}\\[6pt]
&=\frac{6.6\times 10^{-34} \times 3.0 \times 10^8}{0.10 \times 10^{-9}} \\[6pt]
&=1.98 \times 10^{-15} \mathrm{[ J ]}
\end{aligned}
$$

解説

正答率は36％でした。
今回の試験で最も低い正答率です。

問7と同様に光子のエネルギーを問うものですが、
振動数ではなく、波長を用いた関係式を用いるのがポイントですね。

答案を見てみると、$ E=\frac{hc}{λ} $を思い出せない方も多かったですが、
もっとも多かったのは別です。

誤答例を紹介します。

誤1　$E=\frac{h}{λ}$ として計算する。

本来、$E=\frac{h}{λ}$　こういう関係式はありません。
正しくは、$p=\frac{h}{λ}$　です。

つまり、エネルギーを求めているつもりで、運動量を求めてしまっているパターンです。

この運動量パターンの方、かなり多かったです。

問9 $ 3.2 \times 10^{-19} $ C の電荷を持つ粒子を 2 MV の電圧で加速したときに得られるエネルギーを [ J ] と [MeV] の両方で求めなさい。

解答例

まずは J から求めます。

求めるエネルギーをEとすると、

$$
\begin{aligned}
E&=qV\\[6pt]
&=3.2\times 10^{-19} \times 2.0 \times 10^{6} \\[6pt]
&=6.4 \times 10^{-13} \mathrm{[ J ]}
\end{aligned}
$$

一方、MeVでは、

$$
\begin{aligned}
E&=\frac{q}{e} V \\[6pt]
&=\frac{3.2\times 10^{-19}}{1.6\times 10^{-19}} \times 2.0 \times 10^{6}\\[6pt]
&=4 \times 10^{6} \mathrm{[eV]} \\[6pt]
&=4 \mathrm{[MeV]}
\end{aligned}
$$

解説

正答率は55％でした。

今度は同じエネルギーでも粒子のエネルギーを2種類の単位で求める問題です。

加速粒子の電荷をどう表現するかで単位が変わります。
電荷 C をそのまま使うと J 単位のエネルギーが求められ、
電荷を電気素量（素電荷量）の何倍かという表現にすると eV 単位のエネルギーが求められます。

散見された誤答例を紹介しておきます。

誤1　2MVを $ 2 \times 10^{3} $ Vにしている。

少数ですが、何人かいました。

$$
\begin{aligned}
E&=qV\\[6pt]
&=3.2\times 10^{-19} \times 2.0 \times 10^{3} \\[6pt]
&=6.4 \times 10^{-16} \mathrm{[ J ]}
\end{aligned}
$$

当然、eVの方も間違うことになります。

原因は接頭語のM（メガ）に認識ミス。
Mは10⁶です。
10³はk（キロ）ですね。

誤2　Jを求めるときに　$ E=\frac{q}{e} V $　の関係式を使用している。

こちらも多くはありませんでしたが、数名いました。

$$
\begin{aligned}
E&=\frac{q}{e} V \\[6pt]
&=\frac{3.2\times 10^{-19}}{1.6\times 10^{-19}} \times 2.0 \times 10^{6}\\[6pt]
&=4 \times 10^{6} \mathrm{[J]} \\[6pt]
&=4 \mathrm{[MJ]}
\end{aligned}
$$

となりますから、eVにするには、これを電気素量で除すことになります。
すると、

$$
\begin{aligned}
E&=\frac{4 \times 10^{6} }{1.6\times 10^{-19}} V \\[6pt]
&= 2.5 \times 10^{13} \mathrm{[eV]} \\[6pt]
&=2.5 \times 10^7 \mathrm{[MeV]}
\end{aligned}
$$

となってしまい、
1個の粒子に与えたエネルギーとしては、とんでもなく大きい数字になってしまいます。

問10　光速の60％の速度で運動している電子の全エネルギーは質量エネルギーの何倍か求めなさい。

解答例

全エネルギーをE、質量エネルギーをmc²とすると、求める倍数は$ \frac{E}{mc^2}$と表現でき、ローレンツ因子 $ γ $ と等しくなる。

$$
\begin{aligned}
\frac{E}{mc^2} &= \gamma \\[12pt]
&=\frac{1}{\sqrt{1 – \left( \frac{v}{c} \right)^2}} \\[12pt]
&= \frac{1}{\sqrt{1 – \left( \frac{0.6c}{c} \right)^2}} \\[12pt]
&= \frac{1}{\sqrt{1 – 0.36}} \\[12pt]
&= \frac{1}{\sqrt{0.64}} \\[12pt]
&= \frac{1}{0.8} \\[12pt]
&= 1.25
\end{aligned}
$$

したがって、1.25倍となる。

解説

正答率は81％でした。
これは例年になく高い正答率です。

講義でも演習しましたし、小テストにも形を変えて出しましたから
刷り込み学習の効果とでも言いましょうか。

でも、安心できません。

ウソだろ？
と思うほどパターン化した誤答例がありましたので、ご紹介します。

誤1　分数と平方根（ルート）の合わせ技で手を抜いた表記をするとこうなる。

$$
\begin{aligned}
\frac{E}{mc^2} &= \gamma \\[12pt]
&=\frac{1}{\sqrt{1 – \left( \frac{v}{c} \right)^2}} \\[12pt]
&= \frac{1}{\sqrt{1 – \left( \frac{0.6c}{c} \right)^2}} \\[12pt]
&= \sqrt{1 – 0.36} \\[12pt]
&= \sqrt{0.64} \\[12pt]
&= 0.8
\end{aligned}
$$

どこからおかしくなったか分かりますか？

こういうデジタル表記だと気付くと思いますが、
手書きの答案だと、間違いに気付きにくいものです。

本来分母側にあるはずの平方根がいつの間にか分子側に来てしまっているんです。
おそらく、式変形が長くて、〇分の1の1を書くのが面倒になって、
省略したんだと思います。

それで、本来分母だった平方根の部分だけを書いているうちに、
分母だったことを忘れたんだと思います。

僕が出題でひっかけようと思わなくても、
皆さん自らの字の汚さ・表記の汚さで勝手につまづきます。

問題なのは、これが1名ではないこと。
何人かいました。

まとめ

今回の中間試験では、

• 用語の定義
• 現象の理解
• 単位
• 数式の扱い方

などを確認しました。

正答率の高い問題もありましたが、思わぬところで失点しているケースも多く見られました。

試験は「できた・できなかった」を確認するだけでなく、自分の弱点を見つけるためのものでもあります。

今回の解説を参考に、期末試験へ向けて復習しておきましょう。

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

The post 2026年度　放射線物理学Ⅰ　中間試験　解説 first appeared on 勉強嫌いの放物.

X線管の中では、電子がターゲットに衝突することでX線が発生しています。
でも、そのとき電子が持っていたエネルギーのうち、どれくらいが本当にX線に変わっているのかを意識したことはあるでしょうか。

実は、X線として利用できるエネルギーはごくわずかで、ほとんどは別の形に変わってしまいます。
この割合を数式で整理したものが、X線の発生効率です。

この記事では、まず電子がターゲットに持ち込むエネルギーと、そこから発生するX線の強度を式で整理し、発生効率がどのように決まるのかを順を追って確認していきます。
さらに、タングステンターゲットを例に、実際の数値計算も行います。

計算の結果を見れば、なぜX線管に冷却が必要なのか、なぜ発生効率が1％にも満たないのかが、数式と現実の両方からはっきり見えてきます。

制動放射によるX線発生効率とは何か

X線管では、加速された電子がターゲットに衝突することでX線が発生します。
ただし、ここで重要なのは「X線が出る」という事実そのものではなく、電子が持っていたエネルギーのうち、どれだけがX線に変換されたのかという点です。
この割合を表したものが、X線の発生効率です。

X線は電子エネルギーの何％が変換されたものか

発生効率とは、ターゲットに入射した電子の全エネルギーに対して、そこから発生したX線の全エネルギーがどの程度の割合を占めているかを示す量です。
言い換えると、「電子が持ち込んだエネルギーのうち、X線として取り出せた分はどれくらいか」を数値で表したものになります。

この考え方を式で表すと、発生効率は
X線のエネルギー ÷ 電子のエネルギー
という形で定義されます。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• η：X線発生効率
• I_X：ターゲットから発生したX線の全エネルギー
• I_e：ターゲットに入射した電子の全エネルギー

これらを用いると、X線発生効率は次の文字式で表されます。

$$η=\frac{I_X}{I_e}$$

この式は、X線発生効率の基本的な定義式であり、
このあと電子のエネルギーやX線の強度を具体的に整理していくための出発点になります。

ターゲットに入射する電子の全エネルギー

X線発生効率を考えるためには、まず分母にあたる電子がターゲットに持ち込むエネルギーをはっきりさせておく必要があります。
ここでは、X線管において電子がどれだけのエネルギーを運んできているのかを、式を使って整理していきます。

管電流・管電圧・照射時間から電子エネルギーを求める

線発生効率を考えるためには、まず
電子がターゲットにどれだけのエネルギーを持ち込んでいるのか
を明確にする必要があります。

X線管では、電子は管電圧によって加速され、
管電流と照射時間によって、その数が決まります。
つまり、電子がターゲットに持ち込む全エネルギーは、

• 1個の電子が持つエネルギー
• ターゲットに到達した電子の数

の両方を考えることで求められます。

この考え方を言葉の式で表すと、
電子の全エネルギーは

管電圧 × 管電流 × 照射時間

で決まることになります。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• Iₑ：ターゲットに入射した電子の全エネルギー
• i：管電流
• V：管電圧
• t：照射時間

これらを用いると、電子の全エネルギーは次の文字式で表されます。

$$\color{#B22222}{I_e = iVt}$$

この式は、
電力（電圧×電流）×時間＝エネルギー
という基本的な物理関係を、そのままX線管に当てはめたものです。

つまり、この式が示しているのは、
「その撮影条件で、ターゲットにどれだけの電子エネルギーが投入されたか」
という点になります。

この Iₑ が、X線発生効率を求めるときの分母にあたる量になります。

ターゲットから発生するX線の全強度

電子がターゲットに入射すると、そのエネルギーの一部がX線として放出されます。
ここで考えたいのは、「どれくらいのX線が発生したのか」という量の問題です。
このX線の量は、撮影条件やターゲットの性質によって変化します。

制動放射の強度を決める因子

電子がターゲットに入射すると、そのエネルギーの一部が制動放射としてX線に変換されます。
ここで考えたいのは、「どれくらいの強さのX線が発生するのか」という点です。

制動放射によるX線の強度は、主に次の要因に依存します。

まず影響するのが、ターゲットの原子番号です。
原子番号が大きいほど、電子は原子核の強いクーロン力を受け、減速が大きくなります。
その結果、制動放射は強くなります。

次に重要なのが管電圧です。
管電圧が高いほど、電子は大きなエネルギーを持ってターゲットに衝突し、制動放射が起こりやすくなります。

さらに、管電流と照射時間も関係します。
これらはターゲットに入射する電子の数を決める量であり、電子の数が多いほど、発生するX線の総量も増加します。

このように、制動放射の強度はターゲットの性質と撮影条件の両方によって決まります。

制動放射によるX線強度の式

先ほど整理した関係をまとめると、制動放射によるX線の全強度は、

• ターゲットの原子番号
• 管電圧
• 管電流
• 照射時間

に依存していることがわかります。

この考え方を言葉の式で表すと、制動放射によるX線の強度は

原子番号 × 管電流 × 管電圧² × 照射時間

に比例します。

ここで、用いる記号を整理しておきましょう。

• Iₓ：制動放射によって発生したX線の全強度
• Z：ターゲットの原子番号
• i：管電流
• V：管電圧
• t：照射時間
• k：比例定数

これらを用いると、制動放射によるX線強度は次の文字式で表されます。

$$\color{#B22222}{I_X=kZiV^2t}$$

この式から、管電流や照射時間はX線の量を変化させるパラメータであり、管電圧はX線の質を変化させるパラメータであると同時に、制動放射の起こりやすさにも関与していることが読み取れます。

この Iₓ が、X線発生効率を求めるときの分子にあたる量になります。

X線発生効率の式を導く

ここまでで、

• ターゲットに入射する電子の全エネルギー
• ターゲットから発生するX線の全強度

を、それぞれ整理してきました。
ここでは、この2つを比の形でまとめ、X線発生効率の式を導いていきます。

発生効率はX線エネルギーと電子エネルギーの比

ここで扱う η（イータ） は、
X線発生効率を表す記号です。

X線発生効率とは、
ターゲットに入射した電子の全エネルギーのうち、どれだけがX線として取り出せたか
を表した割合です。

言葉で書くと、X線発生効率は
X線の全エネルギー ÷ 電子の全エネルギー
として定義されます。

以後、このX線発生効率を η で表していきます。

発生効率の式を整理すると何が残るか

ここでは、X線発生効率 η（イータ） を、式の形で順番に整理していきます。
ゴールは「発生効率が何に依存して決まるのか」を、式変形で自分の目で確認できるようにすることです。

まず、X線発生効率の定義式は次の通りです。

• η：X線発生効率
• Iₓ：制動放射によって発生したX線の全強度
• Iₑ：ターゲットに入射した電子の全エネルギー

$$η=\frac{I_X}{I_e}$$

次に、これまで整理した2つの式を思い出します。

• 電子の全エネルギー　$I_e=iVt$
• 制動放射によるX線の全強度　$I_X=kZiV^2t$

ここからは、ηの式に代入して整理していきます。

まず、定義式に Iₓ と Iₑ を代入します。

$$\color{#B22222}{\begin{aligned}
η&=\frac{I_X}{I_e}\\[6pt]
&=\frac{kZiV^2t}{iVt}
\end{aligned}}$$

分子と分母に同じ形で入っているものを約分すると、

• i（管電流） が消える
• t（照射時間） が消える
• V は 2乗と1乗が残って V になる

という形になります。

$$\color{#B22222}{\begin{aligned}
η&=\frac{I_X}{I_e}\\[6pt]
&=\frac{kZiV^2t}{iVt}\\[6pt]
&=kZV
\end{aligned}}$$

つまり、X線発生効率は

• Z（ターゲットの原子番号）
• V（管電圧）

で決まり、管電流 i と 照射時間 t には依存しない、ということになります。

ここで、この結果を撮影条件の感覚と結び付けておきましょう。

• 管電流 i と 照射時間 t は、X線の量を変化させるパラメータです。
  ただし、i と t は Iₓ と Iₑ の両方に同じように効くため、比を取ると打ち消し合います。
• 管電圧 V は、X線の質を変化させるパラメータです。
  そしてこの式変形から分かるように、管電圧は発生効率にも関与するため、結果としてX線の量にも影響を及ぼします。

このように、式を順に整理していくと、「どの条件が効率を変え、どの条件が効率を変えないのか」がはっきり見えてきます。

タングステンターゲットで発生効率を計算してみよう

ここまでで、X線発生効率が

$$η=kZV$$

で表されることを整理しました。

ここでは、実際のX線管でよく用いられるタングステンターゲットを例に、X線発生効率がどの程度の値になるのかを、具体的な数値で確認してみましょう。

計算条件の整理

今回の計算では、次の条件を用います。

• Z：タングステンの原子番号（74）
• V：管電圧（100 kV）
• k：比例定数（10⁻⁹）

ここで η（イータ） は、X線発生効率を表す量であり、電子の全エネルギーのうち、X線に変換された割合を意味します。

計算結果とその意味

これらの値を発生効率の式に代入すると、

$$
\color{#B22222}{
\begin{aligned}
η&=kZV\\[6pt]
&=10^{-9}\times74\times100\times10^3
\end{aligned}}$$

となり、計算結果は

$$\color{#B22222}{η ≈ 0.74 \mathrm{ [\%]}}$$

です。

つまり、タングステンターゲットを用いた場合でも、電子が持っていたエネルギーのうち、X線として利用できるのは1 %にも満たないということになります。

この数値は、X線がいかに効率の悪い形で発生しているかを示しています。
そして、この事実が次の話題である「なぜX線管では冷却が必要なのか」につながっていきます。

なぜX線管は冷却が必要なのか

前のセクションで見たように、タングステンターゲットを用いた場合でも、X線として利用できるエネルギーは 1 %にも満たない という結果になりました。
では、残りのエネルギーはどこへ行っているのでしょうか。

ほとんどのエネルギーは熱になる

電子がターゲットに衝突したとき、そのエネルギーの大部分は原子の振動エネルギーとして失われます。
これが、ターゲット内部で発生する熱です。

X線発生効率 η が 1 %未満ということは、言い換えれば、99 %以上のエネルギーが熱に変換されているということになります。

このため、ターゲットは短時間で非常に高温になります。
もしこの熱を適切に逃がすことができなければ、ターゲットやX線管そのものが損傷してしまいます。

X線管構造と冷却の必要性

X線管では、この大量の熱に対応するために、さまざまな冷却対策が取られています。

例えば、

• ターゲットを回転させて熱を分散させる
• X線管全体を油で満たして熱を逃がす

といった構造が採用されています。

このような冷却機構は、X線の発生効率が低いという物理的な性質から、必然的に必要となった工夫だと言えます。

X線管の冷却は、単なる装置の都合ではなく、X線発生の本質的な性質に根ざしたものなのです。

実際の過去問を見てみよう。

発生効率関係の過去問は探すのに苦労しません。
それほど頻繁に出題されるジャンルなのです。

第73回　2021年　AM71
X線管での制動X線の発生で正しいのはどれか。

1. 発生効率は管電流に比例する。
2. 全強度は管電流の2乗に比例する。
3. 発生効率は管電圧の2乗に比例する。
4. 全強度はターゲット物質の原子番号に比例する。
5. 発生効率はターゲット物質の温度に反比例する。

医療現場でのかかわり

X線発生効率が 1 %にも満たないという事実は、医療現場で日常的に使っているX線装置の設計や運用に、直接関係しています。

診断用X線装置では、十分なX線量を確保するために、管電流や照射時間を調整して撮影を行います。
しかし、その裏側では、投入したエネルギーのほとんどが熱として陽極に蓄積されています。

そのため、連続撮影や透視、高管電圧・高管電流条件での撮影では、X線管の過熱が大きな問題になります。

実際の装置では、回転陽極や油冷却などの仕組みによって、この熱を効率よく逃がす工夫が施されています。

つまり、私たちが日常的に目にしている管球の冷却構造や使用条件の制限は、X線発生効率が低いという物理的な性質を前提として設計されたものです。

発生効率の式を理解することは、単なる計算問題ではなく、なぜこの装置構造なのか、なぜ使用条件に制限があるのかを理解することにもつながります。

たなまる

かつて大学病院で働いていたころ、職員健診で撮影していたら、照射筒がアッツアツになってしまいましたね。

電爺

連続してパンパカ撮影してるとそうなるわなぁ。

まとめ

この記事では、X線管で発生する制動X線の発生効率について、式の意味から装置構造までを整理してきました。
ここまでの内容を振り返りながら、ポイントをまとめていきましょう。

• X線発生効率 η とは、入射した電子の全エネルギーのうち、X線に変換された割合を表す量である。
• 発生効率は η = Iₓ / Iₑ と定義され、式を整理すると η = k Z V となる。
• 管電流や照射時間はX線の量を変化させるパラメータだが、発生効率には影響しない。
• 管電圧はX線の質を変化させるパラメータであると同時に、発生効率にも関与する。
• 発生効率は 1 %にも満たず、投入されたエネルギーのほとんどは熱として陽極に蓄積される。

たなまる

発生効率の式は、ただの計算式ではありません。
なぜX線管に冷却が必要なのか、なぜ使用条件に制限があるのかを、物理の言葉で説明できるようになるための式なんですよ。

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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• エクスイン：X線管の基礎構造解説

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「電子をぶつけるだけでX線が出る」――そう聞くと、ちょっと不思議に感じませんか。
しかも、そのX線には“いろんな波長”が混ざっていて、ひとつの線じゃなく連続した光の分布になるんです。

実はこれ、電子がターゲットにぶつかったときに曲がってしまうことが原因。
そのとき失ったエネルギーが、そっくりそのままX線として放たれるんです。

この記事では、そんな制動放射線の仕組みをやさしくたどりながら、
クラマースの式やクーレンカンプの式が“何を表しているのか”も一緒に見ていきます。

X線管の中で起きていることがわかると、装置の出力や撮影条件の意味も、きっと違って見えてくるはずです。

X線はどうやって生まれるの？

X線管の中では、目に見えない世界で壮大なエネルギーの変換が起きています。
電気の力で電子を加速し、それがターゲットに衝突することで光が生まれる――。
ここでは、その一連の流れを順を追って見ていきましょう。

電子を加速してターゲットへ

X線が生まれる最初の舞台は、陰極（フィラメント）です。
ここに電流を流すと熱せられ、表面から電子が飛び出します。
このように、熱によって放出される電子を熱電子と呼びます。

放たれた熱電子は、真空中を漂う間もなく、強力な電場に引き寄せられます。
その電場を生み出しているのが、反対側の陽極（ターゲット）です。
陰極と陽極のあいだには高い電圧（管電圧）がかかっており、
電子はその電位差によって一気に加速されていきます。

たとえば管電圧が100 kVなら、1個の電子が得るエネルギーは100 keVになります。
この関係については、A02の記事「放射線物理に必要な物理単位まとめ｜速度・圧力・電気など16個を簡単整理」で扱いましたね。
加速された熱電子は光速の半分ほどの速さにまで達し、そのままターゲット金属へ突っ込んでいきます。

つまり、陰極で生まれた熱電子が、陽極へ向かって走る――
この「走るエネルギー」こそが、のちにX線のもとになる運動エネルギーなのです。

減速すると光る？ 制動放射の基本原理

陽極ターゲットに突っ込んできた（入射した）電子たちは、そこでいきなりブレーキをかけられます。
ターゲット内部には原子核がぎっしり詰まっていて、その正の電荷が電子を強く引き寄せてしまうのです。
電子はその引力に引かれながら進路を曲げられ、まるで急カーブを切る車のように減速します。

このとき、電子は「進む力」を少し失い、そのエネルギーが電磁波（＝X線）に変わります。
これが制動放射（Bremsstrahlung）という現象で、このときに放出されたX線は制動放射線と呼ばれます。
ドイツ語で「ブレーキ放射」という意味の通り、電子がブレーキを踏むと光が生まれる――とまぁ、言ってみればそんな現象です。

ただし、「止まったとき」ではなく、「曲げられた瞬間」に放射されることがポイントです。
電子がどれくらい強く引き寄せられたか、つまりどれだけ急に方向を変えたかによって、
放たれるX線のエネルギー（＝波長の短さ）が変わります。

たとえば、ほとんど減速せずに通り過ぎた電子は、低エネルギーのX線しか出しません。
一方で、原子核のすぐそばを通って大きく減速した電子は、持っていた運動エネルギーをほぼすべて放出してしまい、高エネルギーのX線を放ちます。

このように、電子ごとに減速の度合いが違うため、X線（制動放射線）のエネルギーも一様ではなく、様々なエネルギーが連続的に混在する連続スペクトルとして現れるのです。
だから制動放射線は、波長の幅を持った“なだらかな山形”のグラフを描きます。

制動放射の性質をつかもう

制動放射線は“減速の度合い”によって生まれるエネルギーが変わるため、
一つひとつの電子が放つX線にばらつきがあります。
その結果として現れるのが、連続的に広がるスペクトル。
ここでは、その性質とエネルギーの上限を決める法則を見ていきましょう。

なぜ連続スペクトルになるのか

X線管で発生した制動放射線を波長ごとに分析すると、山のように滑らかに連なるグラフが現れます。
これが連続スペクトルです。

原因はシンプルで、電子が減速する程度が毎回異なるからです。
原子核のすぐそばをかすめて一気に減速する電子もあれば、遠くを通ってほとんどスピードを落とさない電子もあります。

たとえば、高速道路でいろんな車がそれぞれのタイミングでブレーキを踏むようなもの。
ブレーキの強さがバラバラなら、減速の仕方も、放たれる光（X線）のエネルギーもまちまちになります。
その結果、波長が短いX線から長いX線まで、連続的に分布するのです。

このグラフの形は、ターゲットの材質によって大きく変わることはありません。
銅でもタングステンでも、基本の形は同じです。
つまり制動放射の連続スペクトルは、「電子が減速するという現象そのもの」によって決まっているのです。

最短波長とデュアン・ハントの法則

制動放射のスペクトルには、右端に“打ち止め”のような位置があります。
これより高いエネルギーのX線は出ません。
ここが制動放射線の最大エネルギーとなります。
また、エネルギーと波長の関係式は以下のようになっています。

$$ E=\frac{hc}{λ} $$

ここで、h：プランク定数、c：光速、E：制動放射線のエネルギー、λ：波長です。

つまり、制動放射線のエネルギーが最も高いとき、波長は最も短くなります。
これを最短波長と呼び、その位置を決めるのがデュアン・ハントの法則です。

法則の内容はとても単純で、
「電子の持っていた全エネルギー（＝加速電圧）を、まるごと1個のX線に変えたとき」
そのX線の波長が最短になる、というものです。

式で書くと次のようになります。

$$
\color{#B22222}{
\pmb{
\begin{aligned}
\lambda_{\min} &= \frac{hc}{eV} \\[6pt]
&= \frac{1.24}{V}
\end{aligned}
}
}
$$

ここで、
h：プランク定数、c：光速、eV：電子のエネルギー（加速電圧×電荷）、V：kV単位の管電圧です。
この式で求められるのはnm単位の最短波長です。

たとえば管電圧を2倍にすると、電子のエネルギーも2倍になります。
すると最短波長は半分になり、より高エネルギー側までX線が広がります。
管電圧が高いほど硬い（エネルギーの高い）X線が得られるわけです。

つまり、最短波長や最大エネルギーは管電圧のみによって決定されるのです。

この最短波長は、後で扱う「クラマースの式」や「クーレンカンプの式」のグラフでも、
スペクトルの端を決める重要な基準になります。

※スペクトルの端：スペクトルの横軸が波長なら左端、エネルギーなら右端にあたります。
※上の図では横軸がエネルギーなので、右端となります。

制動放射の強度分布を理論で見る

前のセクションでは、「制動放射」がどうやって生まれるかを感覚的に見てきました。
ここではもう一歩踏み込んで、「その強さがどう変わるのか？」を理論的に考えてみましょう。

制動放射では、加速電圧が大きいほど高エネルギーのX線が出やすくなりますが、その分、低エネルギーのX線もたくさん混ざっています。
この「分布の形」を説明するために生まれたのが、クラマースの式やクーレンカンプの式といった理論です。

どちらも、
「電子がターゲットにぶつかって減速するとき、どんなエネルギーのX線をどれくらい出すのか」
を数学的に表すものです。

つまり、制動放射線のエネルギー分布（強度分布）を示しているのです。

ではまず、基礎となるクラマースの式から見ていきましょう。

クラマースの式でわかること

クラマース（Kramers）の式は、制動放射のX線強度を最もシンプルな形で説明する理論です。
シンプルとは、古典量子論でという意味です。
つまり、制動放射線のエネルギー分布を古典量子論的に説明した式をクラマースの式といいます。

電子が金属ターゲットの原子核の電場で減速されるとき、
どんなエネルギーのX線を出すのか――それを“理想的な条件”で近似したものなんですね。

式の形はおおよそ次のように表されます。あくまでおおよそです。

$$I(E)=K\cdot Z\cdot (E_0-E)$$

ここで、

• I(E)：エネルギーEのX線強度
• Z：ターゲット金属の原子番号
• E₀：電子が持っていた最大エネルギー（＝加速電圧に対応）
• K：定数（比例関係の係数）

つまり、電子が持つエネルギー E₀​ から実際に放射されるX線のエネルギー E を引いた分だけ、強度が変わるという考え方です。
このため、グラフにすると「高エネルギー側でゼロに近づく直線的なスペクトル」になります。

クラマースの式のすごいところは、
実際のスペクトルの“全体的な形”をかなりよく再現できる点です。
細かいピーク（特性X線）は含まれませんが、
制動放射の“山なりの分布”を理解するうえでの出発点になるんです。

これ、式も覚えなきゃだめですか？

たまのすけ

たなまる

式の中身まで問われたことはありませんね。
式自体を覚える必要はありませんが、
「制動放射線とクラマースの式は関係がある」ことは押さえておきましょう。

クーレンカンプの式とのちがい

クラマースの式は「理想的な条件下での近似式」でした。
つまり、電子が金属ターゲットにぶつかって減速する際、
エネルギー損失がなめらかに起こると仮定しているわけです。

でも、実際のX線管の中ではそんなに単純ではありません。
電子は金属原子の電場の中で、
さまざまな距離や角度で減速されるため、
放射されるX線の強さには微妙なばらつきが生じます。

この現実のずれを補正するように提案されたのが、クーレンカンプ（Coulomb–Kramers）実験式です。
クラマース式をベースにしつつ、電子の速度やクーロン力の影響を考慮して改良されたものなんです。
クラマースの式に「実際の測定結果」をもとに補正を加えたものです。
複雑になってくるので、紹介は割愛します。
つまり、国試で式の中身は問われないということ。

式の詳細は複雑ですが、ざっくり言えばこうです。

• クーレンカンプの式では、電子と原子核との相互作用の確率（断面積）を取り入れている
• その結果、低エネルギー側のX線強度がより実測値に近づく

グラフで比べると、クラマース式はやや単純な直線的な分布、
クーレンカンプ式は少し丸みを帯びて、低エネルギー側が高めに補正されたカーブになります。

つまり――
クラマース式は“理想のモデル”、
クーレンカンプ式は“実際に近づけたモデル”という関係なんですね。

つまりどういうこっちゃ？

牛助

たなまる

クラマースと同様に制動放射線のエネルギー分布を示してるってだけ分かっていれば大丈夫だよ。

電子エネルギーとX線強度の関係

ここまでで、「クラマースの式」と「クーレンカンプの式」が
それぞれどんな特徴を持っているかを見てきましたね。
では、加速電圧──つまり電子のエネルギー──を変えると、
制動放射の強度はどう変わるのでしょうか？

これは直感的にも理解しやすくて、
電子のエネルギーが高いほど、ターゲット原子の電場に突っ込む勢いも強くなります。
そのぶん、より多くのエネルギーが放射（＝X線）として放たれるわけです。

式で表すと、クラマース式にも出てきたように
エネルギーの上限 E₀​（＝加速電圧）によってスペクトルの右端が決まります。
電圧を上げれば、その端（最短波長の位置）は右側にずれていき、
全体の強度も大きくなるという関係です。

クーレンカンプの式で見ると、この関係はさらにリアルで、
低エネルギー成分の強度増加も一緒に再現されます。
つまり、電圧を上げると「山全体が持ち上がる」ような変化を示すんですね。

まとめるとこうです。

• 電子のエネルギー（加速電圧）を上げると、X線強度が全体的に増える
• 最短波長は短くなる（＝より高エネルギーのX線が出る）
• 低エネルギー側も、クーレンカンプの式で見るとより現実に近いカーブになる

実際の過去問を見てみよう。

2008年に実施された第60回からのご紹介。
ちょっと古いですが、現在でも出題される可能性が十分にある内容です。

第60回　2008年　問44
X線の最短波長が2×10^-2 nmのとき管電圧[kV]はどれか。

• 16
• 24
• 42
• 62
• 124

医療現場でのかかわり

私たちが病院で使っているX線のほとんどは、この制動放射によって生まれています。

撮影用のX線管の中では、電子がターゲット金属にぶつかって減速し、そのときに放たれたエネルギーがX線となって飛び出しているんです。

つまり、「制動放射がわからないと、X線撮影の原理がわからない」というくらい、この現象は医療現場の根本に関わっています。

どんな検査でも、その背景にはこの小さな減速の瞬間がある――
そう思うと、X線管の中も少し身近に感じられますね。

まとめ

この記事では、X線管の中で起こっている制動放射の仕組みを整理してきました。
振り返りながら、ポイントをまとめていきましょう。

• 電子がターゲットにぶつかって減速すると、制動放射線が生じる
• 制動放射によるX線は、エネルギーが連続的に分布する連続スペクトルを示す
• 最短波長（最大エネルギー）は、管電圧によって決まる
• 制動放射の強度分布は、クラマースの式で基本的な形を理解できる
• クーレンカンプの考え方は、実際のスペクトルに近づけるための補正として位置づけられる

たなまる

電子が減速した“その瞬間”が、X線撮影のはじまりなんですね。

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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• C01：X線の定義と種類
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「放射線」とは聞くけど、結局はなんなの？…そんな疑問を持っている人、多いんじゃないでしょうか？

この記事では、放射線の基本的な定義と、その大まかな分け方をシンプルに解説していきます。

エネルギーを運ぶ存在としての放射線を「波」と「粒子」という二つの視点から整理し、どういう仲間がいるのかをざっくり確認します。

これは教科書的に整理された基礎知識であり、医療や放射線技術を学ぶ上での出発点になります。
まずはこの土台をしっかり押さえておきましょう。

放射線とは何か？

「放射線」という言葉を聞くと、多くの人はちょっと構えてしまいますよね。
医療関連のニュースや原発関連の話題でもよく登場するので、なんとなく怖いイメージを持ってしまうことも少なくありません。

では、そもそも放射線とは何でしょうか？
シンプルに言えば、「エネルギーをもって飛んでいく波や粒子」のことを指します。

放射線そのものは人間の目で直接見ることはできません。
しかし、物質にぶつかると光を出したり（シンチレーション）、化学変化や電気的な変化を起こしたりするため、私たちはその影響を通して放射線の存在を知ることができます。

つまり、見えなくても確かに存在し、時に体の奥深くにまで届いてしまう――それが放射線の特徴です。

つまり、波と粒があるんやな？

牛助

たなまる

そう！
ちょっと詳しく見ていこうか。

まずは定義の確認

放射線という言葉は、いろいろな教科書で説明のしかたが微妙に異なります。
ですが、その本質はどれも同じで、次の2つの能力に集約されます。

1. 放射線は、空間や物質を通してエネルギーを伝える能力をもつ。
2. 放射線は、物質を電離させる能力をもつ。

この2つがそろって初めて「放射線」と呼ぶことができます。
つまり、放射線とは「エネルギーを運びながら、物質を変化させる力をもつ存在」なのです。

たとえば、光や電波もエネルギーを伝えていますが、電離を起こすほど強くはありません。
電子をはじき飛ばしたり、原子に変化を与えたりすることができないため、これらは放射線とは呼びません。
※エネルギーが低すぎると、電離の能力が失われます。こうなると、我々の業界では放射線として扱わなくなります。

逆に、医療で扱うX線やγ線、または粒子線のように、物質中の電子を飛ばす力をもつものこそが、
放射線の仲間ということになります。

どうしてエネルギーが低いと、放射線として扱わなくなるんですか？

たまのすけ

電爺

ふむ。良い質問じゃな。
エネルギーが低いと電離が起こらんのじゃよ。
つまり、被ばくが起こらないんじゃ。
そうなると、危険性がないからの。

たなまる

電離の話題だと電爺が解説しちゃうね。
私の出番はないかな・・・

放射線を構成する2つのタイプ

①の定義より、放射線とは電磁波および運動エネルギーを持った粒子線をいいます。

放射線にはいくつかの種類がありますが、この定義からもわかるように、
放射線とは波としての放射線（電磁波）と、粒としての放射線（粒子線）の両方を含む言葉です。

たとえば、X線やγ線は電磁波の仲間、α線やβ線・中性子線は粒子線の仲間です。
この2つの姿を押さえておくことが、放射線の理解を深める第一歩になります。

放射線と物質の相互作用

放射線が物質に入ると、ただ通り抜けるわけではありません。
途中で電子をはじき飛ばしたり、軌道を変えたり、エネルギーを失ったりと、
さまざまな変化を引き起こします。

こうした現象をまとめて「放射線と物質の相互作用」と呼びます。
ここでは、放射線が物質に及ぼす4つの主要な作用を順に見ていきましょう。

① 電離

放射線が原子に衝突して、軌道電子を原子外へ放出する現象です。
放出された電子を電離電子といい、この現象が起こることで物質は電離した状態になります。
医療分野では、この電離作用こそが放射線の影響や効果の中心にあります。

② 励起

放射線のエネルギーが電子に伝わり、電子が外側の軌道へ移動する現象です。
電子が飛び出すほどではないため電離は起こりませんが、
物質内部での化学的変化や発光などのきっかけとなります。

③ 反跳

放射線が原子核に衝突して、核を動かす現象です。
粒子線のように質量をもつ放射線では、この反跳が特に顕著に現れます。
反跳によって生じた運動エネルギーは、物質内でさらなる変化を引き起こします。

④ 制動放射

荷電粒子が原子核のそばを通過するとき、
そのクーロン力によって進む方向が曲げられ、運動エネルギーの一部を失います。
このとき失われたエネルギーが制動放射線として放出される現象です。

医療分野では、X線がこの制動放射によって生み出されていることを学びます。
放射線の発生原理を理解するうえで、欠かせない現象の一つです。

まとめ

放射線とは、エネルギーを伝える能力と物質を電離させる能力をもった存在です。
この2つの力をもつからこそ、放射線は医療や研究の現場で利用される一方で、
取り扱いに注意が必要な性質もあわせ持っています。

さらに、放射線が物質に入射すると、電離・励起・反跳・制動放射の4つの現象が起こります。
これらの相互作用を理解しておくことが、放射線の「はたらき方」をつかむ第一歩です。

次回は、ここで出てきた電磁波と粒子線をもう少し詳しく分けて、
それぞれの種類と特徴を見ていきましょう。

たなまる

放射線って言葉だけ聞くとちょっと身構えちゃうけど、正体は“エネルギーを運ぶ波や粒子”。
まずはこの基本の形を知っておくことが大切です。

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