さらに、コンプトン散乱ではコンプトン端や連続スペクトルといった特徴も現れます。
今回は、散乱角と反跳角を中心に、散乱光子と反跳電子のエネルギーがどのように変化するのかを見ていきましょう。

コンプトン散乱の散乱角と反跳角

コンプトン散乱では、入射光子が電子と衝突したあと、散乱光子と反跳電子がそれぞれ異なる方向へ進みます。
このとき、それぞれがどの方向へ進んだのかを表すのが散乱角と反跳角です。

散乱角と反跳角は、散乱光子と反跳電子が受け取るエネルギーとも深く関係しています。
まずは、それぞれの角度が何を表しているのかを確認していきましょう。

散乱角と反跳角の範囲

散乱角とは、入射光子の進行方向と散乱光子の進行方向がつくる角度です。
散乱光子は入射方向と同じ向きから真後ろまで進むことができるため、散乱角は0°〜180°の範囲をとります。

散乱角が0°に近い場合、光子はほとんど進行方向を変えずに散乱します。
反対に、散乱角が180°の場合は、光子が入射方向とは正反対の方向へ散乱します。
このような散乱を後方散乱といいます。

厳密にいえば、進行方向に対して90°以上の散乱を後方散乱というんだ。

一方、反跳角とは、入射光子の進行方向と反跳電子の進行方向がつくる角度です。
反跳電子は入射光子の進行方向より後方へ進むことはないため、反跳角は0°〜90°の範囲をとります。

つまり、光子は前方にも後方にも散乱できますが、反跳電子は基本的に前方へ飛び出すという違いがあります。

散乱角によるエネルギー分配の変化

コンプトン散乱では、入射光子がもっていたエネルギーの一部が電子へ与えられます。
そのため、散乱後は入射光子のエネルギーが、散乱光子のエネルギーと反跳電子の運動エネルギーに分配されます。

このエネルギー分配を決める重要な要素が散乱角です。

散乱角が小さいほど、散乱光子は入射光子のエネルギーを多く保ったまま進みます。
そのため、反跳電子へ与えられるエネルギーは小さくなります。

反対に、散乱角が大きくなるほど散乱光子のエネルギーは小さくなり、その分だけ反跳電子へ与えられるエネルギーが大きくなります。

特に散乱角が180°になると、散乱光子のエネルギーは最小となり、反跳電子の運動エネルギーは最大となります。

このとき反跳電子が受け取る最大の運動エネルギーが、あとで出てくるコンプトン端につながります。

入射光子のエネルギーと散乱方向

コンプトン散乱では、散乱角だけでなく入射光子のエネルギーによっても散乱の方向に特徴が現れます。

入射光子のエネルギーが低い場合は、散乱光子は比較的さまざまな方向へ散乱します。
一方、入射光子のエネルギーが高くなるほど、散乱光子は前方へ散乱しやすくなります。

このとき反跳電子も前方に出やすくなるのよね。

つまり、高エネルギーの光子ほど大きく方向を変えにくく、もとの進行方向に近い方向へ散乱する割合が増えていきます。

また、入射光子のエネルギーが高くなるほど、反跳電子に分配されるエネルギーの割合は大きくなります。
一方、散乱光子に分配されるエネルギーの割合は小さくなります。

つまり、入射光子のエネルギーが高くなるほど、散乱光子よりも反跳電子へ多くのエネルギーが分配されるようになります。

この性質は、診断領域や放射線治療領域で散乱線の方向を考えるときにも重要になります。

散乱角と散乱前後の波長差

コンプトン散乱では、散乱光子の波長は入射光子の波長より長くなります。
そして、散乱前後の波長差は散乱角によって決まります。

散乱前後の波長差を$\Delta λ$とすると、次の式で表されます。

$\Delta λ=λ’-λ=\frac{h}{mc}(1-\cos φ)$

また、

$\frac{h}{mc}=0.024\times10^{-10}\ \mathrm{[m]}$

なので、

$\Delta λ=0.024\times10^{-10}(1-\cos φ)$

と表すこともできます。

ここで、$λ$は入射光子の波長、$λ’$は散乱光子の波長、$φ$は散乱角です。

この式で注目したいのは、右辺で変化するのが散乱角$φ$だけという点です。
つまり、コンプトン散乱における散乱前後の波長差は散乱角のみに依存します。

散乱前後の波長差は散乱角のみに依存する

散乱角$φ$が大きくなるほど、$(1-\cos φ)$の値は大きくなります。
そのため、散乱角が大きくなるほど散乱前後の波長差も大きくなります。

散乱角が$0°$のときは、

$\cos 0°=1$

なので、

$1-\cos 0°=0$

となります。
したがって、散乱前後の波長差は0です。

国家試験では、式を見たときに散乱前後の波長差は散乱角$φ$のみに依存すると判断できるようにしておきましょう。

散乱角180°で散乱前後の波長差は最大

散乱前後の波長差が最大になるのは、散乱角が180°のときです。

散乱角が$180°$では、

$\cos 180°=-1$

なので、

$1-\cos 180°=2$

となります。

したがって、散乱角が180°のとき、散乱前後の波長差は最大になります。

また、波長が長い光子ほどエネルギーは小さくなるため、このとき散乱光子のエネルギーは最小になります。
その分、反跳電子に与えられるエネルギーは最大になります。

つまり、国家試験では、

散乱角180° （反跳角0°）→ 散乱前後の波長差が最大 → 散乱光子のエネルギーが最小 → 反跳電子のエネルギーが最大

というつながりで押さえておきましょう。

コンプトン端

コンプトン散乱では、入射光子のエネルギーが散乱光子と反跳電子に分配されます。
このとき、散乱角によってエネルギーの分配が変わるため、反跳電子が受け取るエネルギーにも上限があります。

この反跳電子の最大エネルギーをコンプトン端といいます。

散乱光子のエネルギーが最小になる条件

散乱光子のエネルギーが最小になるのは、散乱角$φ$が180°のときです。
このとき散乱光子は、入射光子の進行方向とは反対方向へ散乱します。

また、反跳角は0°となり、反跳電子は入射光子と同じ前方へ進みます。

つまり、

散乱角180°、反跳角0°

のとき、散乱光子のエネルギーは最小になります。

反跳電子のエネルギーが最大になる条件

入射光子のエネルギーは、散乱光子と反跳電子に分配されます。
そのため、散乱光子のエネルギーが最小になれば、その分だけ反跳電子に分配されるエネルギーは大きくなります。

したがって、散乱角$φ$が180°のとき、反跳電子のエネルギーは最大になります。

この反跳電子の最大エネルギーがコンプトン端です。

国家試験では、

散乱角180° → 散乱光子のエネルギー最小 → 反跳電子のエネルギー最大 → コンプトン端

というつながりで押さえておきましょう。

コンプトン散乱の起こりやすさ

前回登場したクライン・仁科の式では、散乱角$φ$によってコンプトン散乱の起こりやすさがどのように変わるのかを見ました。
ここでは視点を変えて、物質の原子番号$Z$と入射光子のエネルギー$E$によって、コンプトン散乱の起こりやすさがどのように変化するのかを見ていきます。

国家試験では、原子断面積と質量減弱係数が、それぞれ$Z$と$E$にどのように依存するかが問われることもあります。

原子断面積は原子番号に比例する

コンプトン散乱の原子断面積$_a\sigma$は、次の関係で表されます。

$_a\sigma\propto\frac{Z}{E}$

この式から、原子断面積は原子番号$Z$に比例することがわかります。

つまり、入射光子のエネルギーが同じであれば、原子番号$Z$が大きいほどコンプトン散乱の原子断面積は大きくなります。

原子断面積は光子エネルギーに反比例する

同じ式、

$_a\sigma\propto\frac{Z}{E}$

から、原子断面積は入射光子のエネルギー$E$に反比例することもわかります。

そのため、原子番号$Z$が同じであれば、入射光子のエネルギーが高くなるほどコンプトン散乱の原子断面積は小さくなります。

国家試験では、

原子断面積は$Z$に比例し、$E$に反比例する

という関係をそのまま押さえておきましょう。

質量減弱係数は光子エネルギーに反比例する

コンプトン散乱の質量減弱係数$\sigma/\rho$は、次の関係で表されます。

$\frac{\sigma}{\rho}\propto\frac{1}{E}$

つまり、コンプトン散乱の質量減弱係数は入射光子のエネルギー$E$に反比例します。

入射光子のエネルギーが高くなるほど、コンプトン散乱の質量減弱係数は小さくなると覚えておきましょう。

コンプトン散乱のエネルギースペクトル

コンプトン散乱では、散乱角によって散乱光子と反跳電子へのエネルギー分配が変化します。
そのため、散乱光子と反跳電子は特定の1つのエネルギーだけをもつのではなく、さまざまなエネルギーをもちます。

このことから、散乱光子と反跳電子はいずれも連続スペクトルとなります。

散乱光子は連続スペクトルになる

散乱光子のエネルギーは、散乱角$φ$によって変化します。
散乱角が小さいほど散乱光子のエネルギーは大きく、散乱角が大きくなるほど散乱光子のエネルギーは小さくなります。

実際のコンプトン散乱ではさまざまな散乱角が生じるため、散乱光子もさまざまなエネルギーをもちます。
したがって、散乱光子は連続スペクトルとなります。

反跳電子も連続スペクトルになる

反跳電子が受け取るエネルギーも、散乱角$φ$によって変化します。
散乱角が小さいと反跳電子に分配されるエネルギーは小さく、散乱角が大きくなるほど反跳電子に分配されるエネルギーは大きくなります。

そのため、反跳電子もさまざまなエネルギーをもち、連続スペクトルとなります。

コンプトン散乱では、1回の相互作用によって散乱光子と反跳電子という2種類の放射線が生じます。
そして、どちらも連続スペクトルになることを押さえておきましょう。

実際の過去問を見てみよう

ちょっと（いや、かなり）古いですが・・・
2006年に実施された第58回国家試験から問47のご紹介。
何を隠そう、この58回はワタクシたなまるが受験した年です。

第58回　2006年　問47

コンプトン散乱で誤っているのはどれか。2つ選べ。

1. 前方に散乱される光子ほどエネルギーが小さい。
2. エネルギー保存則と運動量保存則とによって説明できる。
3. 散乱光子の中には入射光子の振動数より大きいものが含まれる。
4. 入射光子と散乱光子とのエネルギー差は入射光子のエネルギーに依存する。
5. 入射光子のエネルギーが大きいほど反跳電子のエネルギーも相対的に大きい。

答えを確認する。

正解は　1と3　です。

どうでしょう？できましたか？
今ではありえない「誤りを2つ選ばせる」というスタイルの出題です。
時代を感じますね。間違っていないですよ。オリジナルでこの方式でした。

1. 誤り
   前方に散乱される光子ほどエネルギーは高くなります。
2. 正解
   頻出枝です。覚えましょう。
3. 誤り
   散乱光子の最大エネルギーは入射光子と同じですから、振動数も入射光子と同じが最大値になります。
4. 正解
   散乱光子の式中に入射光子のエネルギーが含まれていますからね。
   そのエネルギー差も当然依存関係にあります。
5. 正解
   C17：コンプトン散乱で反跳電子の式を確認してみてください。

それにしても、今ではよく見る枝も、この年に初登場だったものが多いです。
この年の合格率を資格・検定の森さんで調べてみると・・・

なんと驚異の　62.6％　

新卒合格率は80％（全体としては75％くらい）を超えるような診療放射線技師試験において、この数字は圧倒的に低いですよね。

問題に問題ありというやつですね。

難しかった記憶がありますよ・・・
もうこんな難易度の国試はやめてもらいたいですね。
学生が泣きますよ。

医療現場でのかかわり

コンプトン散乱によって患者から放出される散乱光子は、医療従事者が受ける被ばくの原因になります。
そのため、放射線防護を考えるうえでは、散乱光子が「どの方向へ、どのくらいのエネルギーで飛んでいくのか」を知っておくことが大切です。

今回学んだように、散乱光子のエネルギーは散乱角$φ$によって変化します。
また、入射光子のエネルギーが高くなるほど、散乱光子は前方へ散乱しやすくなります。

つまり、散乱線はすべて同じ方向、同じエネルギーで飛んでいるわけではありません。
散乱線の方向やエネルギーを考えながら、患者から距離をとる、防護板を利用するなどの対策を行うことが、医療従事者の被ばく低減につながります。

コンプトン散乱の散乱角やエネルギー分配は、国家試験のためだけの知識ではなく、実際の放射線防護を考えるための基礎にもなっています。

まとめ

今回は、コンプトン散乱における散乱角と反跳角、散乱前後の波長差、エネルギー分配について学びました。
最後に、国家試験で押さえておきたいポイントを振り返ってまとめていきましょう。

• 散乱角は0°〜180°、反跳角は0°〜90°の範囲をとる
• 散乱角が180°のとき、散乱光子のエネルギーは最小、反跳電子のエネルギーは最大となる
• 反跳電子の最大エネルギーをコンプトン端という
• 散乱前後の波長差は、$\Delta λ=λ’-λ=\frac{h}{mc}(1-\cos φ)$で表され、散乱角$φ$のみに依存する
• 入射光子のエネルギーが高くなるほど、散乱光子と反跳電子は前方に出やすくなる
• 入射光子のエネルギーが高くなるほど、反跳電子に分配されるエネルギーの割合は大きくなる
• 原子断面積は$_a\sigma\propto\frac{Z}{E}$、質量減弱係数は$\frac{\sigma}{\rho}\propto\frac{1}{E}$となる
• 散乱光子と反跳電子は、どちらも連続スペクトルとなる

散乱角が変わると何が変わるのかをつなげて覚えておけば、コンプトン散乱の問題はかなり判断しやすくなりますよ。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• C17:コンプトン散乱
• C19：コンプトン散乱の計算

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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コンプトン散乱では、入射光子から軌道電子へエネルギーと運動量が受け渡され、反跳電子と散乱光子が生じます。
今回は、コンプトン散乱が起こる条件や散乱後の光子の性質、エネルギーの関係について見ていきましょう。

コンプトン散乱とは

コンプトン散乱は、光子と軌道電子との相互作用によって起こる現象です。
コンプトン効果と呼ばれることもあります。

光電効果では入射した光子が消滅しますが、コンプトン散乱では光子は消滅せず、エネルギーの一部を電子に与えて進行方向を変えます。

コンプトン散乱が起こる条件

入射光子のエネルギー$E_\gamma$が、軌道電子の結合エネルギー$I$を大幅に上回ると、コンプトン散乱が起こります。

$E_\gamma \gg I$

このとき、入射光子は軌道電子にエネルギーを与えて電離させます。
電離された電子は反跳電子として原子の外へ飛び出します。

一方、入射光子は電子にエネルギーを与えたあとも消滅せず、進行方向を変えて散乱光子となります。

つまりコンプトン散乱では、

入射光子 → 散乱光子 ＋ 反跳電子

という形で相互作用後も光子が残ることが大きな特徴です。

光電効果との違い

光電効果とコンプトン散乱は、どちらも軌道電子を電離させる相互作用です。
大きな違いは、相互作用後に光子が残るかどうかです。

光電効果では、入射光子のエネルギーがすべて電子へ与えられるため、光子は消滅します。
これに対してコンプトン散乱では、入射光子のエネルギーの一部だけが電子へ与えられ、残りのエネルギーをもった光子が散乱光子として進んでいきます。

この違いを押さえておくと、光電効果とコンプトン散乱を区別しやすくなります。

散散乱光子の性質

コンプトン散乱では、入射光子はエネルギーの一部を反跳電子に与えたあと、散乱光子として進んでいきます。
そのため、散乱光子の波長やエネルギー、振動数は入射光子とは異なります。

散乱光子の波長

光子のエネルギー$E$と波長$\lambda$には、次の関係があります。

$E=\dfrac{hc}{\lambda}$

コンプトン散乱では、入射光子のエネルギーの一部が反跳電子へ与えられるため、散乱光子のエネルギーは入射光子より低くなります。
その結果、散乱光子の波長は入射光子より長くなります。

つまり、入射光子の波長を$\lambda$、散乱光子の波長を$\lambda’$とすると、散乱角が$0^\circ$でない場合は、

$\lambda’ > \lambda$

となります。

散乱光子のエネルギーと振動数

光子のエネルギーと振動数$\nu$には、次の関係があります。

$E=h\nu$

散乱光子は反跳電子にエネルギーを与えているため、散乱光子のエネルギーは入射光子より低くなります。
また、エネルギーが低くなると振動数も小さくなります。

したがって、コンプトン散乱では散乱角が$0^\circ$でない場合、

• 波長は長くなる
• エネルギーは低くなる
• 振動数は小さくなる

と整理できます。

散乱角と散乱光子のエネルギー

散乱光子のエネルギー$E_\gamma’$は、入射光子のエネルギー$E_\gamma$と散乱角$\varphi$を使って次のように表されます。

$E_\gamma’=\dfrac{E_\gamma}{1+\dfrac{E_\gamma}{mc^2}(1-\cos\varphi)}$

$m$は電子の質量、$c$は光速です。

この式では、散乱角$\varphi$が大きくなるほど$1-\cos\varphi$が大きくなり、分母も大きくなります。
そのため、散乱角が大きいほど散乱光子のエネルギーは低くなります。

反対に、散乱角が小さいほど散乱光子は多くのエネルギーを保ったまま進みます。
特に$\varphi=0^\circ$では$1-\cos\varphi=0$となるため、散乱光子のエネルギーは入射光子と同じになります。

反跳電子のエネルギー

コンプトン散乱では、入射光子のエネルギーの一部が軌道電子に与えられます。
このエネルギーによって電子は原子から電離し、反跳電子として飛び出します。

反跳電子の運動エネルギー

反跳電子の運動エネルギー$E_e$は、入射光子のエネルギー$E_\gamma$と散乱角$\varphi$を使って次のように表されます。

$E_e=\dfrac{E_\gamma}{1+\dfrac{mc^2}{E_\gamma(1-\cos\varphi)}}$

$m$は電子の質量、$c$は光速です。

この式から、散乱角$\varphi$が大きくなるほど、反跳電子が受け取るエネルギーも大きくなることがわかります。
つまり、光子が大きく方向を変えて散乱するほど、電子へ多くのエネルギーが与えられます。

散乱光子とのエネルギーの関係

入射光子のエネルギー$E_\gamma$は、散乱後には散乱光子のエネルギー$E_\gamma’$と反跳電子の運動エネルギー$E_e$に分けられます。

$E_\gamma=E_\gamma’+E_e$

したがって、

$E_e=E_\gamma-E_\gamma’$

と表すこともできます。

散乱光子のエネルギーが低くなるほど、その分だけ反跳電子が受け取るエネルギーは大きくなります。
散乱光子と反跳電子のエネルギーは、入射光子のエネルギーを分け合っていると考えるとイメージしやすいでしょう。

散乱光子の式と反跳電子の式、似すぎや！
こんなもん、ゴッチャになるわ！

どっちかを正確に覚えればいいんだよ。
残りは入射光子のエネルギーから引けば求められるよ。

私は散乱光子派だな。

コンプトン散乱の保存則

コンプトン散乱では、入射光子と電子の間でエネルギーと運動量の受け渡しが起こります。
この現象は、運動エネルギー保存の法則と運動量保存の法則を使って説明することができます。

運動エネルギー保存則

コンプトン散乱では、入射光子のエネルギーが散乱光子と反跳電子に分けられます。

$E_\gamma=E_\gamma’+E_e$

$E_\gamma$は入射光子のエネルギー、$E_\gamma’$は散乱光子のエネルギー、$E_e$は反跳電子の運動エネルギーです。

入射光子が失ったエネルギーは、そのまま反跳電子が受け取るエネルギーになります。
そのため、散乱光子のエネルギーが小さくなるほど、反跳電子の運動エネルギーは大きくなります。

運動量保存則

コンプトン散乱では、エネルギーだけでなく運動量も保存されます。

入射光子がもっていた運動量は、散乱後には散乱光子と反跳電子へ分けられます。
ただし、運動量には大きさだけでなく方向もあるため、散乱光子の散乱角$\varphi$や反跳電子の反跳角$\theta$も関係します。

つまりコンプトン散乱は、エネルギーと運動量の両方が保存される現象として考えることができます。

弾性散乱としての扱い

コンプトン散乱では、入射光子のエネルギーに対して軌道電子の結合エネルギーが十分に小さいため、結合エネルギーを無視して考えることができます。
診療放射線技師国家試験では、この近似から弾性散乱として扱って差し支えないと判断します。

ここで注意が必要です。
放射線取扱主任者試験では、入射光子と散乱光子でエネルギーが変化する現象を厳密にとらえ、非弾性散乱として扱う場合があります。

同じコンプトン散乱でも試験によって扱いが異なるため、どの試験の基準で問われているのかを確認して判断しましょう。

こういう紛らわしいの嫌やねん！

牛助ちゃん、主任者試験なんて受けないでしょ？
だったら、弾性散乱で覚えていいわよ。

コンプトン散乱の起こる確率

コンプトン散乱がどの方向にどの程度起こりやすいかは、入射光子のエネルギーや散乱角によって変化します。
この散乱の起こりやすさを表す代表的な式がクライン－仁科の式です。

クライン－仁科の式

クライン－仁科の式は、自由電子に対するコンプトン散乱の微分断面積を表す式です。
つまり、散乱光子がある方向へ散乱する確率を表しています。

診療放射線技師国家試験では、複雑な式そのものを計算するよりも、

「コンプトン散乱の起こる確率を表す式＝クライン－仁科の式」

という対応を押さえておくことが重要です。

名前を見たらコンプトン散乱と結び付けられるようにしておきましょう。

式の中身自体は出題されないよ。

実際の過去問を見てみよう

全編コンプトン散乱の問題ではありませんが、
2025年に実施された第77回国家試験からAM61のご紹介。

第77回　2025年　AM61

1. 特性X線は連続スペクトルを持つ。
2. 光電効果は最外殻の電子で起こることが多い。
3. 電子対生成の生じた位置で消滅放射線が発生する。
4. コンプトン散乱において散乱光子の波長は入射光子の波長より長くなる。
5. 光子エネルギーが1MeVのとき鉛と光子の相互作用は電子対生成が主である。

医療現場でのかかわり

コンプトン散乱は、診断用X線のエネルギー領域で起こりやすい相互作用です。
人体に入射したX線の一部は、コンプトン散乱によって進行方向を変え、散乱線としてさまざまな方向へ進みます。

散乱線が画像検出器に到達すると、本来の位置とは異なる場所にX線が入射するため、画像全体に余分な信号が加わります。
その結果、画像のコントラストが低下し、観察したい組織の違いが見えにくくなります。

この影響を減らすため、一般撮影では照射野を必要な範囲に絞ったり、散乱線除去グリッドを使用したりします。
照射野を小さくすると、コンプトン散乱が起こる体積そのものを減らすことができ、検出器へ到達する散乱線も少なくなります。

また、コンプトン散乱によって生じた散乱線は患者だけでなく、周囲の診療放射線技師などが受ける被ばくにも関係します。
そのため、コンプトン散乱は画像のコントラストと放射線防護の両方に関わる重要な相互作用です。

まとめ

今回は、コンプトン散乱について見てきました。
最後に、重要なポイントを振り返ってまとめていきましょう。

• コンプトン散乱は、入射光子のエネルギーが軌道電子の結合エネルギーを大幅に上回ると起こりやすい
• コンプトン散乱では、軌道電子が反跳電子として電離し、光子は散乱光子として残る
• コンプトン散乱はコンプトン効果とも呼ばれる
• 散乱光子は、入射光子より波長が長く、エネルギーが低く、振動数が小さい
• 散乱光子のエネルギーは、散乱角が大きいほど小さくなる
• 散乱光子と反跳電子は、入射光子のエネルギーを分け合っている
• コンプトン散乱は、運動エネルギー保存の法則と運動量保存の法則で説明できる
• 診療放射線技師国家試験では、軌道電子の結合エネルギーを無視して弾性散乱として扱って差し支えない
• 放射線取扱主任者試験では、非弾性散乱として扱う場合がある
• コンプトン散乱の起こる確率は、クライン－仁科の式で表される
• 医療現場では、コンプトン散乱による散乱線が画像のコントラスト低下や被ばくに関係する

散乱光子と反跳電子は、入射光子のエネルギーを分け合う。このイメージを持っておくと、式も覚えやすくなりますよ。

次に読むならコレ！レントゲン博士のおすすめ内部リンク

次はこの辺りも参考になるかもよ。

• C18：コンプトン散乱の散乱角・反跳角
• C19：コンプトン散乱の計算

この記事を書いた人

たなまる
詳しいプロフィールはこちら

診療放射線技師・医療系専門学校専任教員。

都内大学病院で9年間勤務後、
2015年より医療系専門学校の専任教員として
放射線物理学・核医学・医用工学・放射線計測学・放射化学
などの講義を担当しています。

国家試験対策用ワークブックの制作や学習支援サイト「勉強嫌いの放物」の運営を行っています。

保有資格：
・診療放射線技師
・第1種放射線取扱主任者
・作業環境測定士
・衛生工学衛生管理者
ほか、放射線関連国家資格を保有

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